М И Н И СТ Е РСТ В О О БРА ЗО В А Н И Я РО ССИ Й СК О Й Ф Е Д Е РА Ц И И В О РО Н Е Ж СК И Й ГО СУ Д А РСТ В Е Н Н Ы Й У...
30 downloads
203 Views
257KB Size
Report
This content was uploaded by our users and we assume good faith they have the permission to share this book. If you own the copyright to this book and it is wrongfully on our website, we offer a simple DMCA procedure to remove your content from our site. Start by pressing the button below!
Report copyright / DMCA form
М И Н И СТ Е РСТ В О О БРА ЗО В А Н И Я РО ССИ Й СК О Й Ф Е Д Е РА Ц И И В О РО Н Е Ж СК И Й ГО СУ Д А РСТ В Е Н Н Ы Й У Н И В Е РСИ Т Е Т Ф И ЗИ ЧЕ СК И Й Ф А К У ЛЬТ Е Т
Н аклон н ая ион н ая им п лан т ац ия Прак тик ум к спецк урсу “М оделирован ие в мик роэ лек трон ик е” по специаль н ости 014100 "М ик роэ лек трон ик аи полупроводн ик овы еприборы "
В орон еж 2003
2
У тверж ден н аучн о-методическ им советом ф изическ ого ф ак уль тета от 9 ян варя 2003 г. Составители: Бормон тов Е .Н Бы к адороваГ.В . Григорь ев Р.Г. Н ауч. ред. Петров Б.К .
Прак тик ум подготовлен н а к аф едре ф изик и полупроводн ик ов мик роэ лек трон ик и В орон еж ск ого государствен н ого ун иверситета. Рек омен дуется для студен тов 4 и 5 к урсов ф изическ ого ф ак уль тета специаль н ости 014100 "М ик роэ лек трон ик а и полупроводн ик овы е приборы ", а так ж е студен тов 6 к урса, обучаю щ ихся в магистратуре по н аправлен ию "Ф изик а" (программа"Ф изик аполупроводн ик ов. М ик роэ лек трон ик а").
3
Содерж ан ие В веден ие… … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … .
4
1. Распределен ия ион н о-имплан тирован н ы х примесей при н ак лон н ой имплан тации… … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … ...
5
2. Лок аль н ая н ак лон н ая имплан тация… … … … … … … … … … … … … … … .
12
2.1. Распределен иепримесей при н ак лон н ой имплан тации сучетом бок ового рассеян ия под к рай защ итн ой маск и… … … … … … … ..
12
2.2. Распределен иепримесей при н ак лон н ой имплан тации сучетом бок овогорассеян ия под к рая щ ели в защ итн ой маск е… … … … …
23
Литература… … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … … ...…
29
Прилож ен ие. А ппрок симирую щ ие полин омы для расчетапараметров распределен ий осн овн ы х примесей в к ремн ии… … … … … … … … … ..… ..
30
4
В веден ие Постоян н ая мин имизация э лемен тов в современ н ы х сверхболь ш их ин теграль н ы х схемах приводит к н еобходимости ф ормирован ия мелк озалегаю щ их легирован н ы х слоев с субмик рон н ы ми размерами. В важ н ы х для прак тическ их примен ен ий случаях мак симум к он цен трации ион н оимплан тирован н ой примеси долж ен н аходить ся в пределах 5÷10 н м от поверхн ости подлож к и. Т ак ое распределен ие имплан тирован н ой примеси мож ет бы ть достигн уто лиш ь примен ен ием н изк оэ н ергетическ их ион н ы х пучк ов с э н ергией мен ее н еск оль к их к илоэ лек трон воль т. О дн ак о боль ш ин ство техн ологическ их устан овок н е в состоян ии обеспечить стабиль н ы е пучк и столь н изк их э н ергий. В последн ее время для ф ормирован ия мелк озалегаю щ их слоев исполь зуется ион н ая имплан тация н ак лон н ы ми пучк ами, к оторая позволяет получить н еобходимое распределен ие имплан тирован н ой примеси в э н ергетическ ом диапазон е, доступн ом для современ н ы х уск орителей [2,5]. Примен ен ие н ак лон н ы х пучк ов мож ет достаточн о силь н о повлиять н а бок овое распределен ие примеси. Д ля современ н ы х сверхболь ш их ин теграль н ы х схем с вы сок ой плотн ость ю приборов н а к ристалле н еобходимость рассмотрен ия подобн ого рода двумерн ы х э ф ф ек тов имеет прин ципиаль н ое зн ачен ие [4,5], поск оль к у измерен ие двумерн ого распределен ия к он цен трации имплан тирован н ой примеси в мелк озалегаю щ их слоях является очен ь слож н ой прак тическ ой задачей. Поэ тому теоретическ ие исследован ия и математическ ое моделирован иеприобретаю т в э том случаеособую важ н ость . Т ак , при создан ии методом н ак лон н ой имплан тации исток овы х и сток овы х областей современ н ы х М О П тран зисторов тен евой э ф ф ек т приводит к различию распределен ия к он цен трации примеси в исток овы х и сток овы х областях [3,4]. В следствие э того возн ик ает асимметрия и рассогласован ие э лек трическ их харак теристик субмик рон н ы х М О П тран зисторов при работе в прямом и обратн ом вк лю чен ии. Степен ь асимметрии и рассогласован ия харак теристик М О П тран зисторов сн иж ается при имплан тации с поворотом подлож ек последователь н о н а 90° с 25%-н ой дозой имплан тации в к аж дом из четы рех полож ен ий [3]. Столь ак туаль н ы е в техн ологии современ н ой мик ро- и н ан оэ лек трон ик и вопросы математическ ого моделирован ия н ак лон н ой имплан тации прак тическ и н е рассмотрен ы в сущ ествую щ ей учебн о-методическ ой литературе, поэ тому дан н ы е методическ ие ук азан ия помогут студен там в освоен ии рассматриваемой темы .
5
1. Р асп ределен ия ион н о-им п лан т ирован н ы х п рим есей п ри н аклон н ой им п лан т ац ии При вн едрен ии уск орен н ы х ион ов в полубеск он ечн ую подлож к у под углом θ к н ормали мак симум распределен ия смещ ается к поверхн ости. При э том в зн ачен ие средн ек вадратичн ого отк лон ен ия ∆R вн осит вк лад к ак продоль н ое средн ек вадратичн ое отк лон ен ие ∆Rp, так и средн ек вадратичн ое поперечн ое отк лон ен ие ∆R⊥ [1]. В резуль тате распределен ие примеси N(x) по н ормали к поверхн ости при н ак лон н ой имплан тации имеет вид: - в случае н еусечен н ой гауссиан ы , к огдаRp≥3∆Rp, N ( x) =
−
Q 2π ∆R
( x − R p cos θ ) 2
⋅e
2 ∆R 2
(1.1)
;
- в случае усечен н ой гауссиан ы , к огдаRp<3∆Rp, N ( x) =
−
Q R p cosθ π ∆R 1+ erf 2 2 ∆R
( x − R p cosθ )2
⋅e
2 ∆R 2
,
(1.2)
1 2
где ∆R 2 = ∆R p2 cos 2 θ + ∆R⊥2 sin 2 θ ; Q - дозаимплан тации; erf ( z ) =
2 z −z2 e dz - ин теграл ф ун к ции ош ибок Гаусса. π ∫0
Е сли исходн ая подлож к а легирован а примесь ю противополож н ого типа с исходн ой к он цен трацией Nи сх, то возмож н о ф ормирован ие одн ого или двух p-n переходов (рис.1), глубин ы xj1,2 залеган ия к оторы х н аходятся из условия N(xj1,2)-Nи сх=0. Д ля случая н еусечен н ой гауссиан ы при н ак лон н ой имплан тации глубин ы залеган ия p-n переходов рассчиты ваю тся поф ормуле x j1, 2 = R p cosθ ± ∆R 2 ln
Q 2π ∆RN и сх
.
(1.3)
6 N(х)
N(х)
Nи с х
Nи с х
Xj2
Xj1
Xj2
X
а)
X
б)
Рис. 1. Распределен ия ион н о-имплан тирован н ой примеси по глубин еx в случае образован ия одн огоp-n перехода(б) и двух p-n переходов (а) Задан ия 1. Проводится н ак лон н ая имплан тация ион ов ф осф ора в подлож к у к ремн ия марк и К Д Б2. Э н ергия ион ов составляет 60 к э В , доза имплан тации – 1012 ион /см2, а угол н ак лон а пучк а ион ов отн оситель н о н ормали равен 20°. Рассчитать к он цен трацион н ы й проф иль распределен ия ион ов ф осф ора и построить граф ик получен н огопроф иля в к оордин атах N(x)-х. Реш ен ие К он цен трация исходн ой примеси Nи сх в дан н ой к ремн иевой подлож к е оцен ивается по удель н ому сопротивлен ию ρ = 2 О м⋅ см и подвиж н ости ды рок при дан н ой температуре µ p = 500 см2 /( В ⋅ с ) : N и cх =
1 1 = = 6.25 ⋅ 1015 см− 3 . ρµ p q 2 ⋅ 500 ⋅ 1.6 ⋅ 10 −19
По э н ергии ион ов с помощ ь ю аппрок симирую щ их полин омов, приведен н ы х в прилож ен ии, рассчиты ваю тся параметры распределен ия ион ов ф осф ора в к ремн ии, к оторы е при э н ергии 60 к э В составили следую щ ие зн ачен ия: R p = 7.31 ⋅ 10 −6 см; ∆R p = 3.0 ⋅ 10 −6 см; ∆R⊥ = 2.25 ⋅ 10 −6 см.
Расчет к он цен трацион н ого проф иля будет проводить ся для усечен н ой гауссиан ы , поск оль к у 7.31⋅10-6 см ≤ 3⋅3.3⋅10-6 см. М ак сималь н ая глубин а xmax, н а к оторую рассчиты вается к он цен трацион н ы й проф иль , долж н а превы ш ать глубин у залеган ия второго p-n переходаxj2: x max = x j 2 + ∆R.
7
Задав число точек по к оордин ате x, в к оторы х будут рассчиты вать ся зн ачен ия к он цен трации, н апример 20, получим ш аг h: h=xmax/20. Д ля реш ен ия дан н ой задачи составлен апрограмман аязы к е Паск аль . program Nakl; const pi=3.1415926; eq=1.6e-19; var N,x:array [0..200] of double; q,e,Rp,dRp1,dRp2,dR,tetta,xj1,xj2:double; econs,Nmax,Nicx,ro,mu,xmax,h:double; j,j1:integer; o,tip:char; function lg(z:double):double; begin lg:=ln(z)/2.3; end; function Rpp(E1:double):double; var lgRp:double; i:integer; a:array[0..3] of double; begin E1:=ln(lg(E1)); lgRp:=0.0; a[0]:=0.682; a[1]:=0.1861; a[2]:=0.3769; a[3]:=-0.0581; for i:=0 to 3 do lgRp:=lgRp+a[i]*exp(i*E1); Rpp:=exp(2.3*lgRp)*1e-7; end; function dRpp1(E1:double):double; var lgRp:double; i:integer; a:array[0..3] of double; begin E1:=ln(lg(E1)); lgRp:=0.0; a[0]:=0.401; a[1]:=0.2209; a[2]:=0.3478; a[3]:=-0.0711; for i:=0 to 3 do lgRp:=lgRp+a[i]*exp(i*E1); dRpp1:=exp(2.3*lgRp)*1e-7; end; function dRpp2(E1:double):double; var lgRp:double; i:integer; a:array[0..3] of double; begin E1:=ln(lg(E1)); lgRp:=0.0; a[0]:=0.205; a[1]:=0.537; a[2]:=0.051; a[3]:=0.015; for i:=0 to 3 do lgRp:=lgRp+a[i]*exp(i*E1); dRpp2:=exp(2.3*lgRp)*1e-7; end; function erf(z:double):double; var s,sx:double; j2:integer; begin sx:=z;s:=z;j2:=1; repeat sx:=-sx*z/(2*j2+1)*z/j2*(2*j2-1);
8
s:=s+sx; j2:=j2+1 until abs(sx)<1e-10; erf:=s*2/sqrt(3.141592653589); end; begin writeln(' '); write('И сходн ая подлож к а: тип (n) или (p)? '); readln (tip); if tip='n' then mu:=1400 else mu:=500; write(' ,удель н оесопротивлен ие в О м*см? '); readln(ro); Nicx:=1/(ro*eq*mu); write(' ,э н ергия в к э В ? '); readln(e); Rp:=Rpp(e); dRp1:=dRpp1(e); dRp2:=dRpp2(e); write(' ,дозав ион /см2 '); readln(q); write(' уголпаден ия ион ов в градусах? '); readln(tetta); tetta:=tetta*pi/180; dR:=dRp1*dRp1*cos(tetta)*cos(tetta); dR:=dR+dRp2*dRp2*sin(tetta)*sin(tetta)/2; dR:=sqrt(dR); j1:=20; if Rp>=3*dRp1 then begin xj2:=Rp*cos(tetta)+dR*sqrt(2*ln(q/(sqrt(2*pi)*dR*Nicx))); xmax:=xj2+dR; h:=xmax/j1; Nmax:=q/(sqrt(2*pi)*dR); for j:=0 to j1 do begin x[j]:=h*j; econs:=x[j]-Rp*cos(tetta); N[j]:=Nmax*exp(-econs*econs/(2*dR1*dR1))-Nicx; writeln(x[j]*1e4:7:3,' mkm ',' ',N[j]:10,' cm-3 '); end; end else begin Nmax:= q/(sqrt(pi/2)*dR); Nmax:=Nmax/(1+erf(Rp*cos(tetta)/(sqrt(2)*dR))); xj2:=Rp*cos(tetta)+dR*sqrt(2*ln(Nmax/Nicx)); xmax:=xj2+dR; h:=xmax/j1; for j:=0 to j1 do begin x[j]:=h*j; econs:=x[j]-Rp*cos(tetta); N[j]:=Nmax*exp(-econs*econs/(2*dR*dR))-Nicx; writeln(x[j]*1e4:7:3,' mkm ',' ',N[j]:10,' cm-3 '); end; end; readln(o) end.
9
В резуль тате вы числен ий по дан н ой программеполучен ы следую щ ие резуль таты : x,мк м 0 0.009 0.017 0.026 0.035 0.044 0.052 0.061 0.07 0.079
N,см-3 1.9E+15 9.3E+15 2.1E+16 3.8E+16 5.9E+16 8.3E+16 1E+17 1.2E+17 1.2E+17 1.2E+17 0.087
x,мк м 0.096 0.105 0.114 0.122 0.131 0.14 0.149 0.157 0.166 0.175 1E+17
N,см-3 8.8E+16 6.4E+16 4.2E+16 2.4E+16 1.1E+16 3.1E+15 -1.7E+15 -4.2E+15 -5.4E+15 -5.9E+15
Д ан н ая задача э ф ф ек тивн о реш ается средствами MathCAD 2000. Н иж е приведен листин г реш ен ия задачи н а Mathcad 2000 и граф ик распределен ия суммарн ой к он цен трации ф осф ораи исходн ой примеси в подлож к е(рис.2). − 19
qe := 1.6 ⋅ 10
⋅ Kul
Kul ≡ A ⋅ sec
−6
θ := 20 ⋅
−6
2
2
1 2
∆Rt ⋅ sin ( θ ) 2
180
12
∆Rt := 2.55 ⋅ 10 cm
2
Xm := Rp + 4 ⋅ ∆Rp 1
Ni :=
2
qe ⋅ 500 ⋅
N( x) :=
cm
V ⋅ sec
⋅ 2 ⋅ ohm ⋅ cm −
Q π 2
⋅ ∆R ⋅ 1 + erf Rp ⋅
Nf( x) := N( x) − Ni
cos ( θ ) 2 ∆R
⋅e
−2
Q := 10 cm −6
Rp := 7.31 ⋅ 10 cm ∆Rp := 3.0 ⋅ 10 cm ∆R := ∆Rp ⋅ cos ( θ ) +
π
( x− Rp ⋅cos( θ ) ) 2⋅∆R
2
2
10
1 .10
24
1.332 ×10
23
1 .10
23
1 .10 m-3
22
Nf( x) 1 .10
21
1 .10
20
19
3.002 ×10 1 .1019 0 0
2 .10
8
4 .10
8
6 .10
8
8 .10 x m
8
1 .10
7
1.2 .10
7
1.4 .10
7
1.5 ⋅10
−7
Рис.2. Граф ик распределен ия ф осф ора, вн едрен н ого в к ремн иевую подлож к у марк и К Д Б2 сэ н ергией 60 к э В и дозой 1012 ион /см2 под углом 20° отн оситель н о н ормали к поверхн ости подлож к и 2. Рассчитать и построить граф ик распределен ия по глубин е примеси бора, вн едрен н ой в к ремн иевую пластин у n-типа с исходн ой к он цен трацией 1.2·1014 см-3, в случае н ак лон н ой имплан тации под углом 10° к н ормали при э н ергии ион ов бора100 к э В и дозе 85 мк К л/см2. О пределить глубин у залеган ия сф ормирован н огоp-n перехода. 3. Рассчитать и построить граф ик распределен ия по глубин е примеси бора, вн едрен н ого в к ремн иевую пластин у n-типа с исходн ой к он цен трацией 1.2·1014 см-3, в случае н ак лон н ой имплан тации ион ов ф торида бора BF2+ под углом 20° к н ормали при э н ергии 100 к э В и дозе 85 мк К л/см2. Сравн ить получен н ы й к он цен трацион н ы й проф иль с распределен ием, рассчитан н ы м в задан ии 3 дан н ого раздела. И змен ится ли мак сималь н ая к он цен трация в примесн ом слое и к оордин ата её залеган ия? Сместится ли глубин а залеган ия сф ормирован н ого p-n перехода и н а ск оль к о процен тов по отн ош ен ию к глубин е залеган ия p-n перехода, сф ормирован н ого в условиях задан ия 3? 4. Проводится вн едрен ие бораметодом ион н ой имплан тации в пластин у к ремн ия с цель ю создан ия примесн ого слоя с мак сималь н ой к он цен трацией 1018 см-3 и глубин ой залеган ия p-n перехода0.4 мк м. Н айти н еобходимую э н ергию ион ов бора и дозу при н ормаль н ой имплан тации и определить угол н ак лон а
11
вн едряемы х ион ов бора отн оситель н о н ормали, если н еобходимо умен ь ш ить глубин у залеган ия p-n переходав полторараза. 5. И сследовать зависимость глубин ы залеган ия p-n перехода от угла паден ия отн оситель н о н ормали при н ак лон н ой имплан тации ион ами сурь мы сэ н ергией 120 к э В и дозой 100 мк К л/см2 к ремн иевой подлож к и марк и К Д Б2. 6. Пластин а к ремн ия p-типа с исходн ой к он цен трацией 1.5·1014 см-3 легируется методом н ак лон н ой имплан тации ион ами ф осф ора в два э тапа. Н а первом э тапе угол н ак лон а ион н ого поток а с н ормаль ю составляет 15°, а э н ергия и доза имплан тации соответствен н о равн ы 80 к э В и 200 мк К л/см2. Н а втором э тапе э н ергия ион ов ф осф ора равн а50 к э В , дозаимплан тации 150 мк К л/см2, а угол н ак лон а составляет 40°. Н айти суммарн ое распределен ие вн едрен н ой и исходн ой примесей и определить глубин у залеган ия сф ормирован н ого p-n перехода. 7. Пластин а к ремн ия марк и К Д Б7 имплан тируется ион ами мы ш ь як а с дозой 5·1014 см-2 и углом н ак лон а отн оситель н о н ормали 10°. Э н ергия вн едряемы х ион ов мы ш ь як а 100 к э В задается с погреш н ость ю ±10%. Рассчитать статистическ ий разброс глубин залеган ия мак симума к он цен трации примесн ого слоя и сф ормирован н огоp-n переходапоф ормулам: x max − xmax 10 x max 0 x j 0 − x j 10 x j0
⋅ 100%;
⋅ 100 %,
где xmax, xmax10 – глубин ы залеган ия мак симума к он цен трации соответствен н о при 100 к э В и (100±10) к э В ; xj0, xj10 – глубин ы залеган ия p-n переходов соответствен н о при 100 к э В и (100±10) к э В . В опросы 1. Записать н еусечен н ое гауссовск ое распределен ие примеси при н ак лон н ой имплан тации в случае легирован ия изотипн ой подлож к и с исходн ой к он цен трацией Nи сх. 2. Записать усечен н ое гауссовск ое распределен ие примеси при н ак лон н ой имплан тации в случае легирован ия изотипн ой подлож к и с исходн ой к он цен трацией Nи сх. 3. В ы вести ф ормулы для расчета мак сималь н ой к он цен трации и определен ия к оордин аты мак симумараспределен ия при н ак лон н ой имплан тации для случая н еусечен н ой гауссиан ы . 4. В ы вести ф ормулы для расчета мак сималь н ой к он цен трации и определен ия к оордин аты мак симумараспределен ия при н ак лон н ой имплан тации для случая усечен н ой гауссиан ы . 5. В ы вести ф ормулу для расчета глубин залеган ия p-n переходов при н ак лон н ой имплан тации в случае усечен н ой гауссиан ы .
12
6. Записать распределен ие примеси при н ак лон н ой имплан тации для случая н еусечен н ой гауссиан ы сучетом э ф ф ек так ан алирован ия. 7. Записать распределен ие примеси при н ак лон н ой имплан тации для случая усечен н ой гауссиан ы сучетом э ф ф ек так ан алирован ия. 2. Лок аль н ая н ак лон н ая имплан тация 2.1. Распределен иепримесей при н ак лон н ой имплан тации сучетом бок овогорассеян ия под к рай защ итн ой маск и При н ак лон н ой имплан тации вблизи к рая защ итн ой маск и толщ ин ой d (d>>Rp+3∆Rp) в зависимости от ориен тации пучк аион ов и его углаотк лон ен ия от н ормали могут бы ть два случая: имплан тация под к рай защ итн ой маск и (рис. 3,а) и имплан тация собразован ием тен евого участк а у к рая защ итн ой маск и (рис. 3,б) [1]. В обоих случаях при н ак лон н ой имплан тации под углом θ отн оситель н о н ормали к поверхн ости распределен ие ион н о-имплан тирован н ы х примесей по глубин еN(x) описы вается н еусечен н ой (1.1) или усечен н ой (1.2) гауссиан ами. Н а задан н ой глубин е x перераспределен ие ион н о-имплан тирован н ы х примесей за счет бок ового рассеян ия будет описы вать ся по модели диф ф узии в н еогран ичен н оетело из полубеск он ечн огопростран ства: - при имплан тации под к рай защ итн ой маск и N ( x, y ) =
N ( x) y − a' erfc ; 2 2 ∆R⊥'
(2.1)
- при имплан тации собразован ием тен евого участк ау к рая защ итн ой маск и N ( x, y ) =
N ( x) a ' '− y N ( x) y − a' ' erfc = (2 − erfc ). ' 2 2 2∆R⊥ 2∆R⊥'
ИО Н Ы За щ и т на я м а с ка
d а'
0 0.5 1
N(x,y)/Nm
а)
(2.2)
13 ИО Н Ы
d т еневой у ча с т ок
0
а '' 0.5 1
N(x,y)/Nm
б) Рис. 3. Ф ормирован иен ормирован н ы х бок овы х проф илей распределен ия н ак лон н оимплан тирован н ы х примесей: а) имплан тация под к рай защ итн ой маск и; б) имплан тация с образован ием тен евого участк а у к рая защ итн ой маск и В ф ормулах (2.1) и (2.2) из геометрическ их соображ ен ий имеем ∆R'⊥ = ∆R⊥ sin θ ; a' = x ⋅ tgθ ; a' ' = ( x + d )tgθ .
В случаелегирован ия подлож к и спротивополож н ы м типом проводимости и исходн ой к он цен трацией примеси Nи сх из условия N(xj1,2,y)=Nи сх мож н о получить ан алитическ ую зависимость глубин залеган ия xj1,2(у) сф ормирован н ы х p-n переходов. Н апример, если н ак лон н о имплан тируемы й проф иль описы вается по глубин е н еусечен н ой гауссиан ой (1.1), а имплан тация проводится под к рай защ итн ой маск и, тораспределен ие у к рая защ итн ой маск и будет иметь вид
N ( x) =
Q 2 2π ∆R
− e
( x − R p cos θ ) 2 2 ∆R 2
erfc
y − a' , ' 2 ∆R ⊥
(2.3)
а зависимость xj1,2(у) глубин ы залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов есть ф ун к ция Q⋅erfc x
j1,2
y −a' 2∆R⊥
. ( y ) = R cosθ ± ∆R 2 ln p 2 2π ∆RNи сх
(2.4)
14
Задан ия 1. Н а к ремн иевую пластин у p-типа с удель н ы м сопротивлен ием 2 О м⋅см н ан осится защ итн ы й слой ок исла толщ ин ой 4 мк м, в к отором травлен ием создается щ ель ш ирин ой 100 мк м. Н ак лон н ая имплан тация бора проводится под к рай защ итн ой маск и под углом 10° отн оситель н о н ормали к к ремн иевой пластин епри э н ергии 50 к э В и дозе150 мк К л/см2: а) рассчитать и построить граф ик распределен ия н ормирован н ого бок ового к он цен трацион н огопроф иля N(x=const,y)/Nm; б) рассчитать и построить граф ик и н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е: N(x,y=10 мк м)/Nm; N(x,y=a`)/Nm; N(x, y = 2∆R⊥` )/Nm. Реш ен ие Н иж е приведен листин г реш ен ия задачи н а Mathcad 2000 и граф ик и распределен ий н ормирован н ого бок ового к он цен трацион н ого проф иля (рис.4) и н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е(рис.5). а)
θ := 10 ⋅
π
d := 4 ⋅ 10− 4cm
180
−2
Q := 150 ⋅ 6.25 ⋅ 1012cm
Rp := 1.586 × 10− 5cm ∆Rp := 4.99 × 10− 6cm ∆Rt := 5.3 × 10− 6cm ∆R := ∆Rp ⋅ cos (θ ) + ∆Rt ⋅ sin(θ ) 2
2
1
2
2
2
Xm := Rp + 4 ⋅ ∆Rp ∆R't := ∆Rt ⋅ sin(θ ) a' ( x) := x ⋅ tan(θ ) x := Rp + 0 ⋅ 2 ⋅ ∆Rp y := ( −1 ⋅ 10− 8)cm , 10− 10cm .. 2 ⋅ 10− 5cm
Nm :=
−
Q π 2
Nf ( x , y) :=
N ( x) := Nm ⋅ e
⋅ ∆R −N ( x) 2
y − a' ( x) 2 ⋅ ∆R't
⋅ erfc
(x−Rp⋅cos (θ ))2 2⋅∆R
2
15
0
0
0.2
0.4
Nf( x, y ) Nm 0.6
0.8
−1
1 1 .10
8
1 .10
0
− 1× 10− 10
8
2 .10
3 .10
8
4 .10
8
8
y m
5⋅10− 8
Рис. 4. Граф ик распределен ия н ормирован н ого бок овогок он цен трацион н ого проф иля при н ак лон н ой имплан тации под углом 10° отн оситель н о н ормали к к ремн иевой пластин е ион ов борасэ н ергией 50 к э В и дозой 150 мк К л/см2 б)
θ := 10 ⋅
π
−4
180
12
d := 4 ⋅ 10 cm −5
−6
Rp := 1.586 × 10 cm
−6
∆Rp := 4.99 × 10 cm ∆Rt := 5.3 × 10 cm
∆R := ∆Rp ⋅ cos ( θ ) + 2
−2
Q := 150 ⋅ 6.25 ⋅ 10 cm
2
1 2
∆Rt ⋅ sin ( θ ) 2
2
Xm := Rp + 4 ⋅ ∆Rp ∆R't := ∆Rt ⋅ sin ( θ ) a' := Rp ⋅ cos ( θ ) ⋅ tan ( θ ) −6
−4
−4
x := ( 0)cm, 10 cm.. 2 ⋅ 10 cm y1 := −10 ⋅ 10 cm y2 := a' y3 := 2 ∆R't
16
Nm :=
Q
−
2π ⋅ ∆R
Nf( x, y ) :=
N( x) 2
( x− Rp ⋅cos( θ ) ) 2⋅∆R
N( x) := Nm ⋅ e ⋅ erfc
2
2
2 ⋅ ∆R't y − a'
1
0.8 Nf( x , y1 ) Nm 0.6 Nf( x , y2 ) Nm Nf( x , y3 ) 0.4 Nm
0.2
0 0
1 .10
7
2 .10
3 .10
7
m
7
4 .10
7
x
Рис. 5. Граф ик и распределен ий н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е при н ак лон н ой имплан тации под углом 10° отн оситель н о н ормали к к ремн иевой пластин е ион ов борасэ н ергией 50 к э В и дозой 150 мк К л/см2 2. Проводится н ак лон н ая имплан тация под углом 40° отн оситель н о н ормали к к ремн иевой пластин е марк и К Э Ф 2 ион ами бора сэ н ергией 60 к э В и дозой 80 мк К л/см2. Н а пластин е предваритель н о сф ормирован а защ итн ая маск а толщ ин ой 2 мк м и при имплан тации образуется тен евой участок : а) рассчитать глубин ы залеган ия p-n переходов при y=a’’- 2 ⋅ ∆R⊥ ; y=a''; y = a ' '+ 2∆R⊥` ; б) построить граф ик распределен ия н ормирован н ого бок ового к он цен трацион н огопроф иля N(x,y)/Nm; в) рассчитать и построить граф ик и н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е: N(x, y = a' '+ 2∆R⊥' )/Nm; N(x,y=a'')/Nm; г) построить граф ик зависимости глубин залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов xj1,2(y).
17
Реш ен ие Н иж е приведен листин г реш ен ия задачи н а Mathcad 2000 и граф ик и распределен ий двумерн ого бок ового распределен ия примеси (рис. 6), н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е (рис. 7) и граф ик и зависимостей глубин залеган ия p-n переходов (рис. 8). а)
qe := 1.6 ⋅ 10− 19 ⋅ Kul Kul ≡ A ⋅ sec 1
Ni :=
2
qe ⋅ 1400 ⋅ θ := 40 ⋅
π
cm
V ⋅ sec
⋅ 2 ⋅ ohm ⋅ cm −2
d := 2 ⋅ 10− 4cm Q := 80 ⋅ 6.25 ⋅ 1012cm
180
Rp := 1.872 × 10− 5cm ∆Rp := 5.48877× 10− 6cm ∆Rt := 6.03578× 10− 6cm ∆R := ∆Rp ⋅ cos (θ ) + ∆Rt ⋅ sin(θ ) 2
2
1
2
2
2
∆R't := ∆Rt ⋅ sin(θ ) a'' ( x) := ( x + d) ⋅ tan(θ ) y1( x) := a'' ( x) − 2 ⋅ ∆R't y2( x) := a'' ( x)
x := Rp ⋅ cos (θ ) y3( x) := a'' ( x) + 2 ⋅ ∆R't
Q ⋅ 2 − erfc ( y − a'' ( x) ) 2 ⋅ ∆Rt xj1( x , y) := Rp ⋅ cos (θ ) − ∆R ⋅ 2 ⋅ ln 2 ⋅ 2 ⋅ π ⋅ ∆R ⋅ Ni Q ⋅ 2 − erfc ( y − a'' ( x)) 2 ⋅ ∆Rt xj2( x , y) := Rp ⋅ cos (θ ) + ∆R ⋅ 2 ⋅ ln 2 ⋅ 2 ⋅ π ⋅ ∆R ⋅ Ni xj1( x , y1( x) ) = −5.843 × 10− 8 m
xj2( x , y1( x) ) = 3.452 × 10− 7 m
xj1( x , y2( x) ) = −7.07 × 10− 8 m
xj2( x , y2( x) ) = 3.575 × 10− 7 m
xj1( x , y3( x) ) = −7.643 × 10− 8 m
xj2( x , y3( x) ) = 3.632 × 10− 7 m
18
б)
θ := 10 ⋅
π
−4
180
−5
2
∆R't := ∆Rt ⋅ sin ( θ )
1 2
∆Rt ⋅ sin ( θ ) 2
a'( x) := x ⋅ tan ( θ )
Q
−
2π ⋅ ∆R
Nf( x, y ) :=
(
)
−7
2
2
a''( x) := ( x + d ) ⋅ tan ( θ )
( x− Rp ⋅cos( θ ) )
N( x) := Nm ⋅ e
N x ⋅ 10
−6
∆Rp := 4.99 × 10 cm ∆Rt := 5.3 × 10 cm
∆R := ∆Rp ⋅ cos ( θ ) + 2
−2
Q := 150 ⋅ 6.25 ⋅ 10 cm −6
Rp := 1.586 × 10 cm
Nm :=
12
d := 4 ⋅ 10 cm
2⋅∆R
2
2
y ⋅ 10− 7 − a''( x ⋅ 10− 7) ⋅ 2 − erfc ⋅ Nm− 1 2 ⋅ ∆R't
x1 := 0 ⋅ m
x2 := 4 ⋅ m
y1 := 6.5 ⋅ m
y2 := 8 ⋅ m
Nn := CreateMesh ( Nf , x1, x2, y1 , y2)
19
y*10 -7 m
-7
x*10 m
N(x,y)/Nm
Nn
Рис.6. Д вумерн ы й граф ик н ормирован н ого бок ового распределен ия под к раем защ итн ой маск и толщ ин ой 2 мк м с образован ием тен евого участк а при н ак лон н ой имплан тации под углом 40° отн оситель н о н ормали к поверхн ости к ремн иевой пластин ы ион ами борасэ н ергией 60 к э В и дозой 80 мк К л/см2 в) θ := 10 ⋅
π
−4
12
d := 4 ⋅ 10 cm
180
−5
Rp := 1.586 × 10 cm
−6
∆R't := ∆Rt ⋅ sin ( θ )
−6
∆Rp := 4.99 × 10 cm ∆Rt := 5.3 × 10 cm
∆R := ∆Rp ⋅ cos ( θ ) + 2
−2
Q := 150 ⋅ 6.25 ⋅ 10 cm
2
1 2
∆Rt ⋅ sin ( θ ) 2
2
a'' := ( Rp ⋅ cos ( θ ) + d ) ⋅ tan ( θ )
20
Nm :=
−
Q N( x) := Nm ⋅ e
2π ⋅ ∆R
y1 := a'' + 2 ∆R't Nf( x, y ) :=
( x− Rp⋅cos( θ ) )
N( x)
2
y2 := a''
⋅ 2 − erfc
2
2⋅∆R
2
2 ⋅ ∆R't y − a''
1
0.8
Nf( x , y1) 0.6 Nm Nf( x , y2) Nm
0.4
0.2
0 0
1 .10
7
2 .10
7
3 .10
7
x m
Рис. 7. Граф ик и распределен ий н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е вблизи к рая защ итн ой маск и толщ ин ой 2 мк м при н ак лон н ой имплан тации под углом 40° отн оситель н о н ормали с образован ием тен евого участк аион ов борасэ н ергией 60 к э В и дозой 80 мк К л/см2
21
г) qe := 1.6 ⋅ 10− 19 ⋅ Kul Kul ≡ A ⋅ sec π −2 θ := 40 ⋅ d := 2 ⋅ 10− 4cm Q := 80 ⋅ 6.25 ⋅ 1012cm 180
Rp := 1.872 × 10− 5cm ∆Rp := 5.48877× 10− 6cm ∆Rt := 6.03578× 10− 6cm ∆R := ∆Rp ⋅ cos (θ ) + ∆Rt ⋅ sin(θ ) 2
2
1
2
2
2
∆R't := ∆Rt ⋅ sin( θ ) a'' := (Rp ⋅ cos (θ ) + d) ⋅ tan(θ ) 1
Ni :=
2
qe ⋅ 1400 ⋅
cm
V ⋅ sec
⋅ 2 ⋅ ohm ⋅ cm
y := ( 0)cm, 10− 6cm.. 2 ⋅ 10− 4cm
Q ⋅ 2 − erfc ( y − a'') 2 ⋅ ∆Rt xj1( y) := Rp ⋅ cos (θ ) − ∆R ⋅ 2 ⋅ ln 2 ⋅ 2 ⋅ π ⋅ ∆R ⋅ Ni Q ⋅ 2 − erfc ( y − a'') 2 ⋅ ∆Rt xj2( y) := Rp ⋅ cos (θ ) + ∆R ⋅ 2 ⋅ ln 2 ⋅ 2 ⋅ π ⋅ ∆R ⋅ Ni
4 .10
7
3 .10
7
m
xj1( y ) xj2( y )
2 .10
7
1 .10
7
0 6 1.5 .10
1.6 .10
6
1.7 .10
1.8 .10
6
6
1.9 .10
6
y m
Рис. 8. Граф ик и зависимости глубин залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов под к раем защ итн ой маск и толщ ин ой 2 мк м при н ак лон н ой имплан тации собразован ием тен евого участк а под углом 40° отн оситель н о н ормали к подлож к е марк и К Э Ф 2 ион ами борасэ н ергией 60 к э В и дозой 80 мк К л/см2
22
3. И сследовать зависимость глубин ы залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов xj1,2(y) от угла паден ия отн оситель н о н ормали к поверхн ости к ремн иевой пластин ы марк и К Д Б7 при имплан тации под к рай ок исн ой маск и толщ ин ой 3 мк м ион ов ф осф орасэ н ергией 75 к э В и дозой 120 мк К л/см2. 4. И сследовать зависимость глубин ы залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов xj1,2(y) от угла паден ия отн оситель н о н ормали к поверхн ости к ремн иевой пластин ы n-типа с исходн ой к он цен трацией 5·1014 см-3 ион ов бора с э н ергией 50 к э В и дозой 200 мк К л/см2, если ок оло к рая защ итн ой маск и из ок иси к ремн ия толщ ин ой 4 мк м образуется тен евой участок . 5. При имплан тации мы ш ь як а под к рай ок исн ой маск и толщ ин ой 2.5 мк м угол н ак лон а поток а ион ов отн оситель н о н ормали к поверхн ости к ремн иевой пластин ы марк и К Д Б4.5 составил 20°. Рассчитать и построить : а) зависимость глубин ы залеган ия xj1,2(y) сф ормирован н ы х p-n переходов при вн едрен ии ион ов мы ш ь як асэ н ергией 100 к э В и дозой 1015 см-2; б) граф ик и н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е: N(x,y=5 мк м)/Nm; N(x,y=0)/Nm; N(x, y = 2∆R⊥` )/Nm; в) граф ик распределен ия н ормирован н ого бок ового к он цен трацион н ого проф иля N(x=const,y)/Nm. 6. Проводится н ак лон н ая имплан тация ион ами сурь мы к ремн иевой подлож к и p-типа с удель н ой э лек тропроводн ость ю 0.2 О м-1·см-1. В близи к рая защ итн ой маск и, получаемой термическ им ок ислен ием в атмосф ере водян ого пара при температуре 1000 °С течен ие 30 мин ут, образуется тен евой участок вследствие н ак лон апучк аион ов отн оситель н о н ормали к поверхн ости к ремн ия под углом 30°. Э н ергия ион ов сурь мы равн а 90 к э В , а доза имплан тации - 1014 см-2. Рассчитать и построить : а) граф ик и н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е: N(x,y=0 мк м)/Nm; N(x,y=a'')/Nm; N(x, y = a ' '+ 2∆R⊥` )/Nm; б) рассчитать и построить граф ик распределен ия н ормирован н ого бок ового к он цен трацион н огопроф иля N(x=const,y)/Nm; в) зависимость xj1,2(y) глубин ы залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов. В опросы 1.
2.
3.
Записать распределен ие примеси под к раем защ итн ой маск и, если проф иль н ак лон н о имплан тируемы х примесей по глубин е описы вается усечен н ой гауссиан ой. Н айти ан алитическ ую зависимость глубин залеган ия xj1,2(у) сф ормирован н ы х p-n переходов в случае описан ия по глубин е н ак лон н о имплан тируемы х примесей усечен н ой гауссиан ой. Записать распределен ие примеси в области тен евого участк ау к рая защ итн ой маск и, если проф иль н ак лон н о имплан тируемы х примесей по глубин е описы вается: а) н еусечен н ой гауссиан ой;
23
4.
5. 6. 7.
б) усечен н ой гауссиан ой. Записать распределен ие примеси в области тен евого участк ау к рая защ итн ой маск и, если проф иль н ак лон н о имплан тируемы х примесей по глубин е описы вается: а) н еусечен н ой гауссиан ой сучетом э ф ф ек так ан алирован ия; б) усечен н ой гауссиан ой сучетом э ф ф ек так ан алирован ия. В условиях вопроса 3 н айти ан алитическ ую зависимость глубин залеган ия xj1,2(у) сф ормирован н ы х p-n переходов. В условиях вопроса 4 н айти ан алитическ ую зависимость глубин залеган ия xj1,2(у) сф ормирован н ы х p-n переходов. Н арисовать и сравн ить два проф иля распределен ия примесей под к раем защ итн ой маск и, если проф или н ак лон н о имплан тируемы х примесей по глубин е описы ваю тся н еусечен н ы ми гауссиан ами при ∆Rp1<∆Rp2 и ∆Rp⊥1<∆Rp⊥2. 2.2. Распределен иепримесей при н ак лон н ой имплан тации сучетом бок ового рассеян ия под к рая щ ели в защ итн ой маск е
При н ак лон н ой имплан тации через щ ель в защ итн ой маск е (рис. 9) под углом θ отн оситель н о н ормали к поверхн ости у правого к рая щ ели вн едрен ие ион ов происходит под защ итн ы й слой, ау левогок рая щ ели образуется тен евая область . У читы вая резуль таты , получен н ы е в п. 2.1, мож н о построить распределен ие примесей сучетом бок ового рассеян ия ион ов, н ак лон н оимплан тирован н ы х через щ ель в защ итн ой маск е размером 2а : N ( x, y ) =
N ( x) a '− y a ''− y , erfc −erfc ' ' 2 2 ∆ R 2 ∆ R ⊥ ⊥
(2.5)
где ∆R⊥' = ∆R⊥ sin θ ; a ' = −a + ( d + x )tgθ ; a ' ' = a + xtgθ . Е сли н ак лон н о имплан тируемы й проф иль описы вается по глубин е усечен н ой гауссиан ой (1.2), то распределен ие примесей с учетом бок ового рассеян ия [1] будет иметь вид − N ( x, y) =
Q R p cosθ π 2 ∆R(1+erf ) 2 2∆R
⋅e
( x − R p cosθ )2 2∆R2
erfc a'− y −erfc a''− y . ' ' 2∆R⊥ 2∆R⊥
(2.6)
24 ИО Н Ы За щ и т на я м а с ка
-а т еневой у ча с т ок
а' 0 0.5 1
d
а а ''
У
N/Nm
Рис. 9. Ф ормирован иен ормирован н ы х проф илей распределен ия примесей при н ак лон н ой имплан тации через щ ель ш ирин ой 2а в защ итн ой маск е В случае легирован ия подлож к и спротивополож н ы м типом проводимости и исходн ой к он цен трацией примеси Nи сх из условия N(xj1,2,y)=Nи сх мож н о получить ан алитическ ую зависимость для глубин залеган ия xj1,2(у) сф ормирован н ы х p-n переходов a '− y a ''− y Q erfc −erfc ' ' 2∆R⊥ 2∆R⊥ . x ( y ) = R cosθ ± ∆R 2 ln j1,2 p R cos θ π p 2 ∆R (1+ erf ) Nи сх 2 2∆R
(2.7)
Задан ия 1. Проводится н ак лон н ая имплан тация сурь мы в щ ель ш ирин ой 5 мк м в ок исн ом слое толщ ин ой 1.5 мк м. У гол н ак лон а ион н ого пучк а составляет 10° отн оситель н о н ормали к поверхн ости к ремн иевой пластин ы p-типасудель н ы м сопротивлен ием 5·1014 см-3. Э н ергия ион ов сурь мы равн а 100 к э В , а доза – 1014 см-2. Рассчитать и построить : а) распределен ие н ормирован н ой к он цен трации сурь мы при задан н ой глубин е залеган ия примесн ого слоя N(x=const,y)/Nm; б) граф ик и н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е: N(x,y=0 мк м)/Nm; N(x, y = a '+ 2∆R⊥` )/Nm; N(x,y=a')/Nm; в) зависимость xj1,2(y) глубин ы залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов. Реш ен ие Н иж е приведен листин г реш ен ия задачи н а Mathcad 2000 и граф ик и распределен ий н ормирован н ой к он цен трации под к раем щ ели в защ итн ой маск е (рис. 10, 11) и поглубин е (рис. 12).
25
а) −3
14
Ni := 5 ⋅ 10 cm
θ := 10 ⋅
π
−4
d := 1.5 ⋅ 10 cm
180
−6
−6
2
2
∆R't := ∆Rt ⋅ sin ( θ ) Nm :=
1 2
∆Rt ⋅ sin ( θ ) 2
−
2π ⋅ ∆R
Nf( x, y) :=
− N( x) 2
2
( x− Rp ⋅cos( θ ) )
N( x) := Nm ⋅ e ⋅ erfc
−2
∆Rt := 1.194 × 10 cm
a'( x) := −a + ( d + x) ⋅ tan ( θ )
Q
14
−6
Rp := 5.805 × 10 cm ∆Rp := 1.825 × 10 cm ∆R := ∆Rp ⋅ cos ( θ ) +
−5
a := 5 ⋅ 10 cm Q := 1 ⋅ 10 cm
2⋅∆R
a''( x) := a + x ⋅ tan ( θ )
x := Rp + ∆Rp
2
2
a''( x) − y − erfc 2 ⋅ ∆R't 2 ⋅ ∆R't a'( x) − y
0
0.2 Nf( x , y) Nm 0.4
2.25 .10
7
2.2 .10
7
2.15 .10
7
2.1 .10
7
y m
Рис.10. Граф ик распределен ия н ормирован н огобок овогопроф иля вблизи к рая маск и толщ ин ой 1.5 мк м при н ак лон н ой имплан тации в щ ель ш ирин ой 5 мк м под углом 10ºк н ормали собразован ием тен евого участк аион ов сурь мы сэ н ергией 100 к э В и дозой 1014 см-2
26
0
0
0.2 Nf( x , y) Nm 0.4
− 0.6
5.05 .10
5 .10 −7 5.0 ⋅10 7
5.1 .10
7
5.15 .10
7
7
y
5.2 ⋅10
m
−7
Рис.10. Граф ик распределен ия н ормирован н огобок овогопроф иля вблизи к рая маск и толщ ин ой 1.5 мк м при н ак лон н ой имплан тации в щ ель ш ирин ой 5 мк м под углом 10ºотн оситель н он ормали сурь мы сэ н ергией 100 к э В и дозой 1014 см-2
б) −3
14
Ni := 5 ⋅ 10 cm
θ := 10 ⋅
−6
π
−4
180
d := 1.5 ⋅ 10 cm −6
Rp := 5.805 × 10 cm
∆Rp := 1.825 × 10 cm
∆R := ∆Rp ⋅ cos ( θ ) + 2
2
∆R't := ∆Rt ⋅ sin ( θ )
1 2
∆Rt ⋅ sin ( θ ) 2
−6
2
a''( x) := a + x ⋅ tan ( θ )
−4
x := ( 0)cm, 10 cm.. 0.75 ⋅ 10 cm y1 := 0 y2( x) := a'( x) y3( x) := a'( x) + 2 ⋅ ∆R't Nm :=
Q
−
2π ⋅ ∆R
Nf( x, y ) :=
N( x) 2
N( x) := Nm ⋅ e ⋅ erfc
a'( x) − y
−2
∆Rt := 1.194 × 10 cm
a'( x) := −a + ( x + d ) ⋅ tan ( θ )
−8
14
Q := 1 ⋅ 10 cm
( x− Rp⋅cos( θ ) ) 2⋅∆R
2
2
a''( x) − y − erfc 2 ⋅ ∆R't 2 ⋅ ∆R't
−4
a := 2.5 ⋅ 10 cm
27
1
1
0.8 Nf( x , y1) Nm
0.6
Nf( x , y2( x) ) Nm Nf( x , y3( x) ) 0.4 Nm 0.2
0
0 0 0
2 .10
8
4 .10
8
6 .10
8
8 .10 x m
8
1 .10
7
1.2 .10
7
1.4 .10
7
1.5 ⋅10
−7
Рис. 12. Граф ик и распределен ий н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е вблизи к рая защ итн ой маск и толщ ин ой 1.5 мк м при н ак лон н ой имплан тации в щ ель ш ирин ой 5 мк м под углом 10ºотн оситель н о н ормали ион ов сурь мы сэ н ергией 100 к э В и дозой 1014 см-2 2. Н а к ремн иевой пластин е марк и К Д Б7 во влаж н ой атмосф ере термическ и н аращ ивается слой ок ислапри температуре 900 °С в течен ие 50 мин ут, азатем вы травливается щ ель ш ирин ой 4 мк м, в к оторую проводится н ак лон н ая имплан тация ион ов мы ш ь як а под углом 15° отн оситель н о н ормали к поверхн ости к ремн ия. С учетом бок ового рассеян ия под к рая защ итн ой маск и н айти: а) распределен ие н ормирован н ой к он цен трации мы ш ь як а N(x=const,y)/Nm при э н ергии ион ов 90 к э В и дозеимплан тации 100 мк К л/см2; б) граф ик и н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е: N(x,y=0 мк м)/Nm; N(x,y=a')/Nm; N(x,y=a'')/Nm; N(x, y = a' '+ 2∆R⊥' )/Nm; N(x, y = a '+ 2∆R⊥` )/Nm; N(x, y = ± a' ' )/Nm, если э н ергия ион ов мы ш ь як а бы ла 100к э В , адозаимплан тации составила200 мк К л/см2; в) зависимость от э н ергии ион ов мы ш ь як а в диапазон е 50÷120 к э В глубин залеган ия примесн ого слоя ск он цен трацией 1017 см-3 н агран ице y=a, если доза имплан тации составила200 мк К л/см2; г) лин ии равн ой к он цен трации 1016 см-3 и 1017 см-3 вн едрен н ого мы ш ь як а при э н ергии 90 к э В и дозе имплан тации 100 мк К л/см2; д) зависимость xj1,2(y) глубин залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов при следую щ ем реж имеимплан тации: Е =100 к э В , Q=150 мк К л/см2.
28
3. Проводится н ак лон н ая имплан тация ион ами борак ремн иевой пластин ы n-типа с удель н ой э лек тропроводн ость ю 0.2 О м-1·см-1 через щ ель размером 2×2 мк м в защ итн ой маск е толщ ин ой 1.5 мк м. И он ы бора с э н ергией 75 к э В и дозой 150 мк К л/см2 вн едряю тся под углом 25° отн оситель н о н ормали к к ремн иевой подлож к е. Д ля того чтобы избеж ать ф ормирован ия тен евого участк а, легирован ие проводится в два э тапа с равн ы ми дозами имплан тации и поворотом пластин ы н а180°. Рассчитать и построить : а) граф ик распределен ия н ормирован н ого бок ового к он цен трацион н ого проф иля N(x=const,y)/Nm; б) граф ик и н ормирован н ы х к он цен трацион н ы х проф илей по глубин е: N(x,y=0мк м)/Nm; N(x,y=a')/Nm; N(x,y=a'')/Nm; N(x, y = a ' '+ 2∆R⊥` )/Nm; N(x, y = − a' '+ 2∆R⊥` )/Nm; N(x, y = ± a )/Nm; в) лин ии равн ой к он цен трации Nm, 1017 см-3, 1016 см-3; г) зависимость xj1,2(y) глубин залеган ия сф ормирован н ы х p-n переходов. В опросы 1. К ак измен ится распределен ие(2.6) при учете э ф ф ек так ан алирован ия? 2. Записать распределен ие примеси при н ак лон н ой имплан тации через щ ель ш ирин ой 2а в защ итн ой маск е с учетом бок ового рассеян ия и э ф ф ек та к ан алирован ия, если проф иль по глубин е описы вается н еусечен н ой гауссиан ой. 3. В условиях вопроса 2 н айти ан алитическ ую зависимость глубин залеган ия xj1,2(у) сф ормирован н ы х p-n переходов. 4. Н арисовать и сравн ить два проф иля ион н о-имплан тирован н ы х примесей при н ак лон н ой имплан тации, если проф или вн едрен н ы х примесей имею т следую щ иепараметры : ∆Rp1>∆Rp2 и ∆Rp⊥1>∆Rp⊥2.
29
ЛИ Т Е РА Т У РА 1.
2.
3.
4. 5.
А сессоров В .В . М атематическ ие модели распределен ий ион н оимплан тирован н ы х примесей / В .В . А сессоров. – В орон еж : И зд-во В орон еж . ун -та, 2002. – 100 с. Бубен н ик ов А .Н . Ф изик о-техн ологическ ое проек тирован ие биполярн ы х э лемен тов к ремн иевы х БИ С / А .Н . Бубен н ик ов, А .Д . Садовн ик ов. – М .: Радио и связь , 1991. – 288 с. К расн ик ов Г.Я . К он струк тивн о-техн ологическ ие особен н ости субмик рон н ы х М О П-тран зисторов / Г.Я . К расн ик ов: В 2-х к н . – М .: Т ехн осф ера, 2002. - Ч.1. 416 с. М О П-СБИ С. М оделирован ие э лемен тов и техн ологическ их процессов/ Под ред. П.А н тон етти, Д .А н тон иадиса, Д . Д аттон а, У . О улдхема. – М .: Радиои связь , Т ехн ология СБИ С / Под ред. С. Зи : В 2-х к н . – М .: М ир, 1986. – К н .1. – 404 с.; К н .2. – 416 с.
30
П риложен ие
А ппрок симирую щ иеполин омы для расчетапараметров распределен ий осн овн ы х примесей в к ремн ии: - для ион ов бора lg R p = 0,613 + 0,8786 ⋅ lg E + 0,0773 ⋅ (lg E ) 2 − 0,0262 ⋅ (lg E ) 3 ; lg ∆R
p
= 0,482 + 0,8594 ⋅ lg E − 0,0616 ⋅ (lg E ) 2 − 0,0135 ⋅ (lg E ) 3 ;
lg ∆R⊥ = 0,506 + 0,556 ⋅ lg E + 0,239 ⋅ (lg E ) 2 − 0,081 ⋅ (lg E )3 ;
- для ион ов ф осф ора lg RP = 0,682 + 0,1861 ⋅ lg E + 0,3769 ⋅ (lg E ) 2 − 0,0581 ⋅ (lg E ) 3 ; lg ∆R = 0,401 + 0,2209 ⋅ lg E + 0,3478 ⋅ (lg E ) 2 − 0,0711 ⋅ (lg E )3 ; p lg ∆R⊥ = 0,205 + 0,537 ⋅ lg E + 0,051 ⋅ (lg E ) 2 + 0,015 ⋅ (lg E )3 ;
- для ион ов мы ш ь як а lg RP = 0,585 + 0,4843 ⋅ lg E + 0,0299 ⋅ (lg E ) 2 + 0,0174 ⋅ (lg E ) 3 ; lg ∆R = 0,192 + 0,3995 ⋅ lg E + 0,109 ⋅ (lg E ) 2 − 0,0074 ⋅ (lg E )3 ; p lg ∆R⊥ = 0,042 + 0,553 ⋅ lg E − 0,042 ⋅ (lg E ) 2 + 0,029 ⋅ (lg E )3 ;
- для ион ов сурь мы lg RP = 0,597 + 0,606 ⋅ lg E − 0,0767 ⋅ (lg E ) 2 + 0,0327 ⋅ (lg E ) 3 ; lg ∆R = 0,104 + 0,4905 ⋅ lg E + 0,0103 ⋅ (lg E ) 2 + 0,0124 ⋅ (lg E )3 ; p lg ∆R⊥ = −0,047 + 0,629 ⋅ lg E − 0,096 ⋅ (lg E ) 2 + 0,032 ⋅ (lg E )3 .
Здесь э н ергия задается в к илоэ лек трон воль тах, а зн ачен ия н ормаль н ы х пробегов и средн ек вадратичн ы х отк лон ен ий получаю тся в н ан ометрах.
31
Составили: Бормон тов Е вген ий Н ик олаевич Бы к адороваГалин аВ ладимировн а Григорь ев Роман Григорь евич Н ауч. ред.: Петров Борис К он стан тин ович Редак тор: Бун ин аТ .Д .