Измерение радиоактивности проб объектов окружающей среды: Методические указания к лабораторной работе по дисциплине ''Теоретические основы защиты окружающей среды''

3

Министерство образования Российской Федерации Ульяновский государственный технический университет

Измерение радиоактивности проб объектов окружающей среды

Ульяновск 2002

4

Министерство образования Российской Федерации Ульяновский государственный технический университет

Измерение радиоактивности проб объектов окружающей среды Методические указания к лабораторной работе по дисциплине «Теоретические основы защиты окружающей среды» для студентов дневной формы обучения специальности 330200 «Инженерная защита окружающей среды»

Составители: В. А. Ламтюгин В. Ф. Ельцин

Ульяновск 2002

5

УДК 34.62(076) ББК 34.9я7 И37

Рецензент: доцент кафедры «Проектирование и технология радиоэлектронных средств» радиотехнического факультета Ульяновского государственного технического университета Г. И. Базир Одобрено секцией методических пособий научно-методического совета университета Измерение радиоактивности проб объектов окружающей среды: И37 Методические указания к лабораторной работе по дисциплине «Теоретические основы защиты окружающей среды» для студентов дневной формы обучения специальности 330200 «Инженерная защита окружающей среды» / Сост. В. А. Ламтюгин, В. Ф. Ельцин. – Ульяновск, 2002. – 28 с. Методические указания составлены в соответствии с программой курса «Теоретические основы защиты окружающей среды». Целью настоящего пособия является ознакомление с основными понятиями о физических величинах и единицах радиоактивности, приборах и установках, методах регистрации ионизирующих излучений, обработки спектра γ-излучения и проведения измерения. В методических указаниях дается состав прибора, основные требования к его составным частям ( детектору, фотоэлектронному умножителю, устройству отображения информации). Рассмотрен полупроводниковый детектор (структура, типы проводимости, как подключать) и что необходимо для нормальной работы.

Разработка включает также перечень контрольных вопросов и заданий к лабораторной работе по указанной теме. Предназначены для студентов дневной формы обучения специальности 330200 «Инженерная защита окружающей среды».

УДК 34.62(076) ББК 34.9я7 © Оформление. УлГТУ, 2002

6

ОГЛАВЛЕНИЕ

1. Цель занятия…………………………………………….………… 4 2. Содержание занятия…………………………………………… 4 3. Физические величины и единицы………………………. 4 4. Измерения физических величин…………………………. 5

5.

4.1. Прямые измерения………………………………………………. 5 4.2. Косвенные измерения………………………………………….. 6 4.3. Основные виды средств измерений…………………………... 7 4.3.1. Мера физической величины………………………………. 7 4.3.2. Измерительный прибор……………………………………. 8 4.3.3. Измерительная установка…………………………………. 9 4.3.4. Измерительный преобразователь…………………………. 9 4.3.5. Измерительные системы…………………………………... 10 Методы регистрации ионизирующих излучений… 11 5.1. Ионизационный метод. Физические основы……..………….. 11

6. ППД как средство измерения характеристик гамма-излучателей. Технические характеристики ППД и электронной аппаратуры гамма-спектрометров …………………………….…….……

7.

14

6.1. Теоретические основы формирования сигнала детектора…………………………………………….… 14 6.1.1. Структура полупроводников…………………………...… 14 6.1.2. Типы проводимости…………………………….…..……. 14 6.1.3. Основы формирования сигнала в ППД……………..…... 17 6.2. Сцинтилляционный метод……………………………..……... 18 6.3. Градуировка спектрометра γ-излучения по эффективности и по энергии …………………….………….... 22 6.4. Обработка спектров γ-излучения……………………..….…... 22 6.5. Средства измерений. Измерительная система при измерениях……………………………………………………….. 24 6.6. Проведение измерений………………………………….…....…. 25 Вопросы для самопроверки……………………………….. 26 Библиографический список……………………….……….. 27

7

1. Цель занятия Ознакомление с основными понятиями о физических величинах и единицах радиоактивности, приборах и установках, методах регистрации ионизирующих излучений, обработки спектра γ-излучения и проведения измерения.

2. Содержание занятия 1) Изучить теоретическую часть занятия. 2) Ознакомиться с порядком проведения измерения. 3) Получить вариант задания у преподавателя. 4) Произвести обработку спектра γ-излучения. 5) Оформить отчет и сделать выводы.

3. Физические величины и единицы Для описания окружающих его предметов и явлений (процессов) человек вводит (определяет) различные физические величины. Согласно ГОСТ 16263-70* под физической величиной понимается «свойство, общее в качественном отношении многим физическим объектам (физическим системам, их состояниям и происходящим в них процессам), но в количественном отношении индивидуальное для каждого объекта». Для того, чтобы можно было установить различия в количественном содержании в каждом объекте свойства, отображаемого данной физической величиной, вводится понятие размера физической величины. Выразить его в числовом виде можно только введя единицу физической величины [х]. Тогда числовое значение измеряемой величины q получим из соотношения

q=X/[х],

(1)

где X – измеряемая величина. Приведенное соотношение называют основным уравнением измерений. Таким образом, измерения есть совокупность действий, совершаемых для количественного сравнения опытным путем конкретного количества данной физической величины с единицей этой величины, т. е. конкретным количеством физической величины того же вида, которому условно приписано числовое значение, равное единице. Цель измерений – получение числового значения измеряемой величины.

8

Принятая в настоящее время система величин включает в себя семь основных (длина, масса, время, сила электрического тока, термодинамическая температура, количество вещества и сила света), две дополнительных (плоский угол и телесный угол) и большое количество производных величин. Все величины, характеризующие ионизирующие излучения, являются производными. РД 50-454-84 делит радиационные величины на четыре группы: 1) величины, характеризующие ионизирующее излучение и его поле; 2) величины, характеризующие взаимодействие ионизирующего излучения с веществом; 3) дозиметрические величины; 4) радиационные величины, характеризующие источники ионизирующих излучений.

4. Измерения физических величин Систему единиц можно рассматривать как теоретическую основу измерений физических величин. Для практического осуществления измерений необходимо иметь овеществленные (материализованные) единицы физических величин, т. е. меры. 4.1. Прямые измерения Значения физических величин, для которых установлены меры, находят из опытных данных путем непосредственного сравнения их с мерами или с помощью измерительных приборов, отградуированных по мерам в принятых единицах. Такие измерения называют прямыми, и условно их можно выразить соотношением

Y=cx . X ,

(2)

где Υ – искомое значение измеряемой величины, X – получаемое из эксперимента значение этой величины; сх – поправка, учитывающая возможную неадекватность измеряемой величины и величины, использованной в качестве меры , или отличие условий измерений от условий градуировки измерительного прибора: различный нуклидный (энергетический) состав, различные геометрические размеры, различные расстояния при измерениях и др. Если мера и измеряемый источник идентичны как по нуклиду, так и по конструкции и геометрии сравнения, то сх=1.

9

В соответствии с двумя возможностями реализации прямых измерений измерительные приборы подразделяют на две группы: приборы сравнения – компараторы и приборы с воплощенной в них градуировочной зависимостью. Примерами прямых измерений могут служить: – измерение потока нейтронов источника путем сравнения его с другим источником, для которого значение потока известно; – измерение активности радионуклида в пробе сравнением с мерой активности данного нуклида в виде радионуклидного источника. – измерение мощности дозы дозиметрическим прибором; – измерение плотности потока нейтронов или радиоактивной загрязненности объектов внешней среды радиометрами. Отличительным признаком прямых измерений в общем виде является явное или неявное использование меры измеряемой величины. В практике часто используется термин «относительные измерения». Это измерение отношения величины к одноименной величине, играющей роль единицы, или измерение величины по отношению к ее размеру в некоторый момент времени. Это понятие полностью соответствует понятию прямого измерения. В обоих случаях, это – количественное сравнение однородных величин, одна из которых используется в качестве меры. 4.2. Косвенные измерения Меры производных величин целесообразно создавать при условии, что это не вызывает принципиальных и технических трудностей и оправдано с экономической точки зрения. В тех случаях, когда для измерений данной величины создание или применение меры этой величины нецелесообразно, выполняют косвенные измерения, при которых значение искомой физической величины определяют расчетом на основании результатов измерений других величин, связанных с определяемой известным соотношением. Уравнение косвенных измерений имеет вид

Y=f(Х1 , Х2,...),

(3)

где X1 , Х2,... – значения величин, определяемых прямыми или косвенными измерениями, а также физические константы или постоянные параметры (коэффициенты), характеризующие измерительное устройство. Примеры косвенных измерений: – определение эквивалентной дозы ионизирующего излучения по измеренной поглощенной дозе в биологической ткани и известному значению среднего коэффициента качества ионизирующего излучения;

10

– определение активности радионуклида в источнике по измеренному внешнему излучению (потоку) определенных частиц источника и известным значениям абсолютной интенсивности этого излучения и самопоглощения в источнике. Здесь уместно сказать о так называемых абсолютных измерениях, под которыми обычно понимают косвенные измерения величин в единицах принятой системы единиц, основанные на использовании точных физических законов или аналитических следствий из них. Далее упомянем о совместных измерениях величин как проводимых одновременно измерениях нескольких (двух или более) неодноименных (различных) величин для отыскания функциональных зависимостей между ними. По существу они представляют собой совокупность прямых и (или) косвенных измерений нескольких величин, выполняемых с определенной целью. Цель диктует методику измерений и способ интерпретации их результатов. В качестве примеров совместных измерений приведем: – определение энергетической зависимости эффективности (чувствительности) регистрации фотонов в пике полного поглощения энергии для гамма-спектрометра; – определение энергетической зависимости дозиметрического прибора. 4.3. Основные виды средств измерений Важнейшим элементом измерений величин является средство измерений, определяемое в ГОСТ 16263-70 как техническое средство, используемое при измерениях и имеющее нормированные метрологические свойства. При этом под нормируемыми метрологическими свойствами прежде всего следует понимать способность воспроизводить и (или) хранить с необходимой (нормированной) точностью единицу соответствующей физической величины. Технические средства, используемые при измерениях, метрологические характеристики которых не нормированы, называют индикаторами. 4.3.1. Мера физической величины Это – средство измерений, предназначенное для воспроизведения физической величины заданного размера. Радионуклидный источник ионизирующего излучения может рассматриваться как мера активности нуклида в нем или как мера потока (внешнего излучения) ионизирующего излучения. Область пространства, где присутствует ионизирующее излучение от радионуклидного источника

11

или от ядерно-физической установки, может использоваться в качестве меры плотности потока частиц или мощности экспозиционной дозы излучения. Специальным видом мер являются стандартные образцы веществ или материалов (СО) – образцы веществ или материалов с установленными в процессе метрологической аттестации значениями одной или более физических величин, характеризующих свойства или состав данного вещества или материала. Радионуклидный источник с определенным радионуклидом, аттестованный по активности нуклида в источнике и используемый для градуировки радиометрической и спектрометрической аппаратуры, по существу является СО таких свойств радионуклида, как активность, вид и энергия излучения. Стандартными образцами состава и свойств веществ (материалов) являются химические детекторы излучения, используемые в дозиметрии ионизирующих излучений, а также нейтронно-активационные детекторы, применяемые для измерений характеристик нейтронных полей. 4.3.2. Измерительный прибор Измерительный прибор – средство измерений, предназначенное для получения значений измеряемой величины в форме, доступной для непосредственного восприятия оператором. К этому виду средств измерений ионизирующих излучений относятся многочисленные дозиметрические приборы и радиометры – массовые средства измерений, используемые для оценки радиационных условий труда, контроля загрязненности объектов и среды и в других областях деятельности. ГОСТ 27451-87 регламентирует порядок присвоения обозначений средствам измерений ионизирующих излучений. Буквенное обозначение средства измерений должно состоять из трех элементов. Первый элемент обозначает функциональное назначение средства измерений: Д – дозиметры; Ρ – радиометры; С – спектрометры. Второй элемент обозначает физическую величину, измеряемую средством измерений: Д – поглощенная доза излучения; Μ – мощность поглощенной дозы; Э – экспозиционная доза фотонного излучения; Ρ – мощность экспозиционной дозы; В – эквивалентная доза излучения; Б – мощность эквивалентной дозы излучения; И – активность радионуклида в источнике; У – удельная активность радионуклида; Г – объемная активность радионуклида в газе; Ж – объемная активность радионуклида в жидкости; А – объемная активность радиоактивного аэрозоля; 3 – поверхностная активность радионуклида; Л – поток ионизирующих частиц; Π –плотность потока ионизирующих частиц; С – флюенс ионизирующих частиц; Ε – энергетическое распределение ионизирующего излучения; К – две и более физические величины.

12

Третий элемент обозначает вид ионизирующего излучения: А – альфа-излучение; Б – бета-излучение; Г – гамма-излучение; Ρ – рентгеновское излучение; Η – нейтронное излучение; С – смешанное излучение. Обозначение широко распространенных приборов ДРГ означает, что это дозиметрические приборы для измерения мощности экспозиционной дозы гамма-излучения. Обозначение РУБ относится к радиометру удельной активности радионуклида, регистрирующему бета-излучение. СЕГ – спектрометр энергетического распределения гамма-излучения. 4.3.3. Измерительная установка Измерительная установка – совокупность функционально объединенных мер, измерительных приборов и вспомогательных устройств, расположенных в одном месте и предназначенных для измерений одной или нескольких величин. Измерительной установкой, например, является нейтронный радиометр на основе активационного принципа измерений (УРН), включающий набор нейтронно-активационных детекторов и аппаратуру для измерений их наведенной активности. Измерительную установку с включенными в нее образцовыми средствами измерений называют поверочной установкой. Примерами поверочных установок могут служить УПГД – установка для поверки гамма-дозиметров с комплектом источников фотонного излучения и УКПН – установка с коллимированным пучком нейтронов для поверки нейтронных радиометров и дозиметров. 4.3.4. Измерительный преобразователь Наряду с разработкой приборов, детекторы которых встроены в измерительный пульт, все шире используется блочно-модульный способ построения средств измерений. Это позволяет проектировать многофункциональные приборы и установки на основе типовых унифицированных конструкций, обеспечивая взаимозаменяемость узлов. В соответствии с такой идеологией промышленность производит унифицированные блоки и устройства детектирования ионизирующих излучений, представляющие собой измерительные преобразователи. Измерительный преобразователь – техническое средство, имеющее нормированные метрологические характеристики, предназначенное для преобразования измеряемой величины в другую величину или сигнал измерительной информации, удобный для последующей обработки, преобразования и передачи на расстояние.

13

В буквенном обозначении блоков и устройств детектирования ионизирующих излучений первым элементом является БД или УД. В состав многофункционального радиометра-дозиметра МКС-О1Р1, например, входят блоки детектирования дозы и мощности дозы гаммаизлучения – БДКГ и нейтронного излучения – БДКН. Устройства детектирования имеют большую конструктивную и функциональную обособленность и кроме блоков детектирования имеют необходимые для выполнения соответствующих измерений технические устройства. В качестве примеров устройств детектирования можно назвать УДГБ и УДЖГ, применяемые, в частности, в составе аппаратуры контроля радиационной обстановки на АЭС. Не следует рассматривать как средства измерений ионизирующих излучений ионизационные камеры, газоразрядные счетчики, сцинтилляторы и другие детекторы излучения, хотя все они имеют нормированные технические характеристики, необходимые для контроля их работоспособности и качества при изготовлении и эксплуатации. Детекторы ионизирующих излучений – чувствительные элементы измерительных преобразователей градуировке (поверке) подлежат, как правило, в составе измерительного прибора (установки), в котором используется соответствующий блок детектирования. Тем более, что один и тот же детектор может применяться для измерений различных величин. Например, сцинтилляционный детектор используется и в дозиметрическом приборе, и в радиометре, и в спектрометрической установке. 4.3.5. Измерительные системы Измерительная система – совокупность функционально объединенных мер, измерительных приборов, измерительных преобразователей и других технических средств, размещенных в разных местах исследуемого объекта с целью измерений одной или нескольких физических величин, свойственных этому объекту. Измерительные системы в зависимости от назначения разделяют на измерительные информационные (ИИС) и измерительные управляющие (ИУС). В качестве примеров измерительных систем приведем АКРБ (аппаратура контроля радиационной безопасности) – ИИС, имеющую несколько сот измерительных каналов для контроля мощности дозы излучения, содержания радиоактивных аэрозолей и газов в различных помещениях АЭС, а также активности теплоносителя и других параметров работы АЭС; АКНП (аппаратура контроля нейтронного потока) – многоканальную ИУС, предназначенную для контроля уровня мощности ядерного реактора АЭС и скорости ее изменения по нейтронному потоку из реактора и управления защитой реактора при уходе контролируемых параметров за допустимые пределы.

14

5. Методы регистрации ионизирующих излучений Прибор для регистрации любого вида ионизирующего излучения состоит из детектора и измерительной аппаратуры. Детектор включает в себя чувствительный объем, в котором энергия излучения в процессе взаимодействия излучения с веществом преобразуется в другой вид энергии, удобный для измерения. Вещество чувствительного объема может быть газом, жидкостью или твердым телом, соответственно, детекторы называются газовыми, жидкостными или твердотельными. В ионизационных детекторах измеряется ионизация регистрируемым излучением газового чувствительного объема. В полупроводниковых детекторах измеряется ионизация в твердотельном чувствительном объеме. сцинтилляционных детекторах (твердых, жидких, газовых) регистрация излучения происходит благодаря вспышке, возникающей под действием излучения. В фото–детекторах регистрация излучения становится возможной благодаря образованию при действии его на фотоэмульсию центров скрытого изображения. Основной характеристикой детектора является эффективность регистрации излучения, равная отношению энергии, поглощенной в чувствительном объеме, к энергии излучения, проходящей через этот объем. Измерительная аппаратура характеризуется прежде всего чувствительностью, определяемой минимальным уровнем регистрируемого сигнала детектора. Попытки увеличить чувствительность измерительной аппаратуры приводят к увеличению ее габаритов и массы. Чтобы избежать этого, конструкторы дозиметрических приборов стремятся использовать такие детекторы, которые обладают физическим или химическим механизмом усиления первичного эффекта (газовый разряд в счетчике, вторичная электронная эмиссия в сцинтилляционном блоке детектирования, проявление в фотодетекторе). 5.1. Ионизационный метод. Физические основы При взаимодействии излучения с веществом часть энергии излучения передается атомам и молекулам этого вещества и расходуется на их ионизацию и возбуждение. Для ионизирующих излучений в большинстве практически важных случаев главным из эффектов взаимодействия с веществом является процесс ионизации атомов и молекул среды. Метод регистрации называется ионизационным именно потому, что в детекторе излучения используется процесс ионизации. Под ионизацией понимают процесс вырывания электрона из атома, который в результате этого превращается в положительный ион.

15

Для уяснения принципа ионизационного метода регистрации излучений рассмотрим схему простейшей измерительной цепи, состоящей из воздушного конденсатора, источника питания и измерителя тока (рис. 1).

Рис. 1. Схема простейшей измерительной цепи

Если к воздушному конденсатору поднести источник ионизирующего излучения, то его излучение, взаимодействуя с атомами и молекулами в воздухе, будет их ионизировать, т. е. превращать из электрически нейтральных в положительные ионы. Освобожденные в результате ионизации электроны в воздухе быстро захватываются нейтральными молекулами кислорода или воды, что приводит к образованию тяжелых отрицательных ионов. При столкновении разноименно заряженных ионов отрицательный ион теряет слабо связанный электрон, передавая его положительному иону. В результате образуются две нейтральные молекулы. Этот процесс, обратный ионизации, приводит к уменьшению числа пар ионов и называется рекомбинацией. В отсутствие электрического поля в чувствительном объеме ионизационного детектора (в нашем примере между обкладками воздушного конденсатора) при постоянной интенсивности излучения устанавливается равновесная концентрация ионных пар, которую находят из условия равенства скоростей ионизации газа и рекомбинации. Если к электродам детектора приложена разность потенциалов, то в измерительном объеме возникает электрическое поле, под действием которого положительные ионы перемещаются к отрицательному электроду, а отрицательные – к положительному электроду. В результате этого в цепи потечет электрический ток. Сила тока при определенных условиях пропорциональна интенсивности излучения, воздействующего на воздух, находящийся между обкладками конденсатора, что и позволяет использовать ионизационный метод для регистрации ионизирующего излучения. Энергия заряженной частицы, потерянная в чувствительном объеме ионизационного детектора, определяется по числу созданных ей пар положительных и отрицательных ионов и энергии образования одной пары ионов. Для воздуха в широком диапазоне энергий заряженных частиц энер-

16

гия образования одной пары ионов принимается равной 5,42.10-18 Дж (33,85 эВ). Если на плоскопараллельных электродах воздушного конденсатора (детектора) имеется разность потенциалов U, то в измерительном объеме возникает электрическое поле напряженностью Ε=U/l (l – расстояние между электродами). На заряд е в электрическом поле напряженностью Ε действует сила, равная еЕ. Под действием этой силы и происходит перемещение положительных ионов к отрицательному электроду, а отрицательных ионов – к положительному электроду. При еще большем увеличении напряженности электрического поля в измерительном объеме детектора скорость перемещения электронов под действием поля возрастает настолько, что электрон на длине свободного пробега (до столкновения) разгоняется до энергии, превышающей потенциал ионизации атомов и молекул газа. Неупругие столкновения с таким электроном приводят к ионизации атомов или молекул, называемой ударной ионизацией. Этот процесс увеличивает число образующихся в газовом объеме пар ионов и является механизмом газового усиления ионизационного эффекта регистрируемого излучения. Ионизационный метод регистрации используется в ионизационных камерах и газоразрядных счетчиках. Ионизационными камерами называют ионизационные детекторы с низкими значениями напряженности электрического поля в чувствительном объеме, недостаточными для возникновения ударной ионизации. Газоразрядными счетчиками называют детекторы с высокими значениями напряженности электрического поля, использующие механизм газового усиления. В этом состоит их принци-пиальное отличие от ионизационных камер.

17

6. ППД как средство измерения характеристик гамма-излучателей. Технические характеристики ППД и электронной аппаратуры гамма-спектрометров 6.1. Теоретические основы формирования сигнала детектора

6.1.1. Структура полупроводников В качестве материала полупроводникового твердотельного детектора используют кремний и германий, широко применяемые при изготовлении диодов и транзисторов. Удельное сопротивление полупроводников находится в пределах от 0,01 до 1000 Ом·см; проводников (1–100)·10-6 Ом·см, а диэлектриков 105–1018 Ом·см. Атомы кремния и германия имеют на внешней оболочке по четыре электрона. Они образуют тетраэдную решетку типа алмаза. Совокупность тетраэдров создает элементарную ячейку кубической формы, и весь кристалл имеет правильную пространственную кубическую структуру, в которой каждый из четырех периферийных электронов атома устанавливает связь с соседними атомами. При этом каждый атом, имея четыре электрона за счет ковалентной связи с другими электронами, в целом будет иметь восьмивалентную структуру внешней оболочки. Такова идеальная структура кристалла. На самом же деле в нем имеются различные несовершенства кристаллической решетки – вместо атома полупроводника может стоять атом другого элемента – примеси, что создает дефект. Может отсутствовать атом в узле решетки, атом может быть вне узла решетки, что создает вакансию. Из-за возможных технологических причин, например, из-за неравномерного термического роста кристалла по его объему, возможен макродефект – дислокация. Наличие примесей и дислокаций определяет фактические свойства ППД и тип проводимости. 6.1.2. Типы проводимости

Различают полупроводники с n– и р–проводимостью, а также с их комбинированой структурой n–i–ρ–проводимостью. N–проводимость формируется примесями V группы элементов таблицы Д. И. Менделеева. Атомы примеси, например мышьяка и сурьмы, имеют на внешней оболочке 5 электронов. При наличии примесей из

18

V группы элементов четыре электрона вступают в валентные связи с электронами соседних атомов, а пятый электрон становится свободным. В этом случае кристалл считается полупроводником с n–проводимостью (отрицательной электронной проводимостью). Атом примеси называют донором. Если к такому полупроводнику приложить разность потенциалов, то начнется движение свободных электронов и через полупроводник потечет ток. Отдавая электроны, неподвижный атом примеси становится положительным. На месте ушедшего электрона образуется дырка, которую может заполнить другой электрон. P–проводимость имеет место в полупроводниках с примесями трехвалентных элементов, например, алюминия или галлия. Такой атом, попав в кристаллическую решетку из атомов с четырьмя валентными электронами, устанавливает валентные связи с тремя соседними атомами. На одном из четырех окружающих атомов при этом высвобождается от валентных связей один из электронов. При его уходе из-за наличия трехвалентного атома примеси возникает дырка, которая может быть занята другим электроном. При наличии разности потенциалов дырка начинает двигаться от положительного полюса к отрицательному. При этом примесь для установления устойчивой восьмивалентной оболочки захватывает дополнительный электрон и становится неподвижным отрицательным ионом. Такие атомы называют акцепторами. Сочетание полупроводников с n– и р–проводимостью дозволяет получить n–ρ–переход, пропускающий ток в одном направлении и препятствующий его прохождению в противоположном. В соответствии с полярностью полупроводника при приложении отрицательного потенциала к участку с n–проводимостью и положительного к участку с р–проводимостью под действием разности потенциалов электроны в слое полупроводника с n--проводимостью начнут перемещаться к n–р–переходу, который они преодолеют, благодаря притяжению положительного потенциала. Дырки также проходят барьер за счет последовательного заполнения их электронами от атомов, расположенных по пути от положительного потенциала к барьеру. Собираемый в итоге на электродах заряд будет связан с электронно-дырочной проводимостью ППД. Использовать кремний и германий непосредственно для детектирования ионизирующего излучения нельзя из-за наличия примесей, дефектов и дислокаций. Электроны этих атомов слабо связаны, и уже при тепловом колебании решетки и нормальной температуре атомы могут ионизоваться, что увеличивает во много раз собственную проводимость полупроводникового материала. Основной способ уменьшения тока проводимости кристалла – его охлаждение. Проводимость материала резко уменьшается при снижении температуры. Так, при температуре жидкого азота кремний и германий имеют низкую проводимость, близкую к собственной. Другой способ создания материала с собственной проводимостью – легирование материала. Введение в него легирующих элементов – акцеп-

19

торов позволяет компенсировать проводимость, обусловленную наличием примесей. Для ППД в качестве такого элемента используют литий, имеющий большую подвижность. Атом лития находится в ионизованном состоянии и может дрейфовать. Для компенсации примесной проводимости в кремнии и германии в ППД в кристалл с р–проводимостью методом высокотемпературной диффузии вводят литий. При этом верхний пограничный слой перекомпенсируется литием и становится материалом с n–проводимостью. В результате дрейфа лития вглубь полупроводникового материала там создается промежуточный слой с i–проводимостью, характеризующийся собственной проводимостью материала. После диффузии лития к центру материала создается чередующаяся структура слоев с n–, ί–, р– проводимостью. Если литий вводят через одну торцевую поверхность, то получают детектор с чувствительной частью, охватывающей некомпенсированную область с боков и сверху. Детекторы с одним открытым концом наиболее распространены. Они имеют большой объем чувствительной области. Формирование сигнала в ППД поясним схемой дискретных уровней Для электронов материала различают валентную зону, зону проводимости и зону запрещенных уровней (рис. 2).

Рис. 2. Схема энергетических уровней электронов.

20

Валентные электроны атомов могут располагаться на одном из дискретных уровней энергии, которые образуют почти непрерывную энергетическую полосу и зону. Эта зона отделена от расположенной выше зоны проводимости зоной запрещенных уровней, ширина равна минимальной энергии, необходимой для превращения валентного электрона в электрон проводимости. Ширина запрещенных зонных уровней для кремния 3,72 эВ, а для германия 2,95 эВ. В полупроводниковом материале, не содержащем дефектов и дислокаций, число электронов в зоне проводимости определяется только шириной запрещенной полосы и температурой материала. Наличие в кристалле дефектов или дислокаций резко изменяет картину. Электроны атомов, составляющих дефекты и дислокации, слабо связаны, и их энергетические уровни могут находиться в зоне запрещенных уровней. Примеси и дислокации во много раз увеличивают проводимость полупроводникового материала. Введение лития компенсирует их влияние с приближением проводимости материала к его собственной. 6.1.3. Основы формирование сигнала в ППД Взаимодействие γ-квантов с веществом ППД и образование вторичных ионизирующих частиц – электронов, формирующих сигнал, идет за счет процессов: – полного фотоэлектрического поглощения γ-квантов; – комптоновского рассеяния γ-квантов с образованием комптоновского электрона; – образование пары электрон – позитрон. Выходной сигнал пропорционален энергии, потерянной ионизирующей частицей в пределах чувствительной области. В результате взаимодействия образуется заряд, обусловленный наличием электроннодырочных пар, который должен быть быстро собран и зарегистрирован. Образование заряда идет под воздействием потенциала, приложенного к электродам кристалла, при этом неизбежны его потери. Потери носителей заряда могут происходить вследствие захвата ловушками, частичного удержания носителей ловушками с возвратом их в исходные зоны (процесс рекомбинации), попадания носителей в область детектора, где напряженность электрического поля мала, и по другим причинам. При высокой чистоте материала ППД, его высокой эффективности собирания заряда, одинаковой по всему чувствительному объему, импульс на электродах ППД, созданный ионизирующей частицей, будет кратковременным и иметь минимальный разброс. Полное время нарастания импульса определяется временем сбора носителей, в основном дырок, обладающих меньшей подвижностью, а время спада – постоянной времени выходной цепи ППД.

21

Заряды электричества, накопленные на электродах, принимаются электронной усилительной цепочкой, которая их преобразует и формирует отклик – аппаратурное распределение импульсов по амплитуде (спектр). Его форма зависит от потерь энергии в ППД ионизирующими частицами, а значит от энергии γ-квантов. Спектр содержит отдельные пики поглощения от моноэнергетических ионизирующих частиц, обусловленные их фотопоглощением и полным поглощением энергии электрон-позитронной пары с последующим полным или частичным поглощением аннигиляционных γ-квантов, а также непрерывное монотонно изменяющееся распределение от электронов при одно- или многократном рассеянии γ-квантов в материале ППД. В аппаратурном распределении характерным является также резкий спад счета импульсов при низких энергиях γ-квантов, что связано с существенной потерей эффективности их регистрации ППД. Реальные спектры проб являются суперпозицией большого количества пиков от γ-квантов, излучаемых различными нуклидами, входящими в состав пробы. На реальных спектрах, как правило, отсутствуют или очень малы пики вылета γ-квантов, а пики обратного рассеяния сливаются в один широкий пик сравнительно невысокой интенсивности. Более или менее заметные пики соответствуют пикам полного поглощения определенных γ-квантов, а положение этих пиков соответствует определенной энергии данных γ-квантов. Явно выделяются в спектральном распределении группы слившихся пиков (мультиплеты), в ряде случаев четко проявляются широкие пики комптоновского распределения. 6.2. Сцинтилляционный метод Сцинтилляционный метод основан на том, что при прохождении заряженных частиц через вещество происходит возбуждение и ионизация атомов и молекул. Слабые световые вспышки, сопровождающие эти процессы, могут быть обнаружены и измерены аппаратурой, обладающей высокой светочувствительностью. В сцинтилляторе при прохождении ионизирующей частицы возникает слабая световая вспышка, которая в фотоэлектронном умножителе (ФЭУ) преобразуется в электрический импульс. Для оптического контакта между ФЭУ и сцинтиллятором в широком диапазоне температур используется вазелин марки КВ-3. При температуре не ниже 273 К для этой цели можно применять оптический клей (например, ОК-50). На внутреннюю поверхность стеклянного торца ФЭУ нанесен полупрозрачный сурьмяно-цезиевый (Sb-Сs) слой, служащий фотокатодом. Фотоны световой вспышки, возникающей в сцинтилляторе под действием заряженных частиц от источника, попадают на фотокатод и вырывают из него фотоэлектроны. Фотоэлектроны проходят через фокусирующую диафрагму и разгоняются электрическим полем, существующим между умно-

22

жающими электродами (динодами). Для питания ФЭУ используется источник высокого стабилизированного напряжения с делителем. Если энергия падающего электрона в несколько раз превосходит работу выхода динода, то возможно выбивание вторичных электронов. Этот процесс умножения числа электронов в ФЭУ называется вторичной электронной эмиссией. Количественной характеристикой процесса умножения является коэффициент вторичной эмиссии, равный отношению числа выбитых из динода электронов к числу электронов, падающих на его поверхность. Максимальное значение коэффициента (7–10) достигается для сплавных динодов при росте энергии электронов до 500–550 эВ. Коэффициент умножения ФЭУ в сцинтил-ляционном детекторе обычно составляет 105–10б. Вещества, применяемые в качестве сцинтилляторов, характеризуются следующими параметрами: сцинтилляционной эффективностью, световым выходом, временем высвечивания, прозрачностью к собственному люминесцентному излучению и его спектром. Механизм люминесценции неорганических кристаллов объясняется зонной моделью электронных энергетических уровней. Люминесценция таких кристаллов связана с существованием примесных уровней в запрещенной зоне. Если примесный уровень является дырочной ловушкой, то он называется центром люминесценции L. Поглощение энергии ионизирующего излучения приводит к переходу электрона из валентной зоны в зону проводимости. Дырка, которая образуется в валентной зоне, переходит на уровень L. Электрон притягивается избыточным положительным зарядом этого уровня и рекомбинирует с дыркой. Центр люминесценции переходит возбужденное состояние L и возвращается излучательным переходом в основное состояние. Переход сопровождается испусканием фотона с энергией, равной энергии возбуждения центра люминесценции L. Поскольку энергия фотона меньше ширины запрещенной зоны, для него кристалл является прозрачным. Люминесценция, возникающая по данному механизму в отсутствие центров захвата электронов, называется сцинтилляцией, а люминесцирующие вещества – неорганическими сцинтилляторами. Однако зонная модель неприменима для объяснения механизма высвечивания органических сцинтилляторов, в которых энергия взаимодействия молекул мала и не происходит расщепление электронных уровней. Высвечивание органических сцинтилляторов объясняется внутримолекулярными процессами возбуждения одной из химических связей молекулы и не зависит от агрегатного состояния сцинтиллятора. Поэтому органические сцинтилляторы применяются не только в кристаллическом состоянии, но также в виде твердых и жидких растворов. Под сцинтилляционной эффективностью понимают часть поглощенной в сцинтилляторе энергии ионизирующего излучения, преобразованной в энергию световой вспышки. Световым выходом сцинтиллятора называется отношение числа фотонов световой вспышки к поглощенной энергии.

23

После поглощения энергии заряженной частицы число фотонов световой вспышки нарастает, затем происходит спад. Временная разрешающая способность сцинтиллятора определяется временем высвечивания, которое необходимо для уменьшения максимального числа испускаемых фотонов в 3 раза. Значение его зависит от вида заряженных частиц и типа сцинтиллятора и изменяется для большинства сцинтилляторов от 10-6 до 10-8 с. Сцинтилляторы должны иметь высокую сцинтилляционную эффективность, малое время высвечивания, прозрачность к собственному люминесцентному излучению, спектр которого необходимо согласовывать со спектральной чувствительностью фотокатода ФЭУ. Для применения в дозиметрии γ-излучения следует уменьшать ход с жесткостью сцинтиллятора. В качестве сцинтилляторов в сцинтилляционных детекторах применяются неорганические и органические кристаллы, органические жидкие сцинтилляторы и сцинтиллирующие пластмассы, а также газовые сцинтилляторы – гелий, аргон, криптон, ксенон и смесь 10 %Ме + 90 % Не. Из неорганических кристаллов наибольшее распространение получили NаI, ΚI, СsI, активированные таллием, и Li, активированный таллием и европием или самарием. Для счета α–частиц распространено применение ZnS, активированного Аg или Сu. Некоторое распространение получили также вольфраматы щелочноземельных элементов, например СаWО4, и соли ВаF2, СаF2. Органические сцинтилляторы по своему химическому составу значительно ближе к составу биологической ткани. Их существенная особенность – малая длительность импульсов (время высвечивания равно 10-8 – 10-9 с). Недостатком органических сцинтилляторов является низкое по сравнению с неорганическими кристаллами значение светового выхода. Из органических кристаллов чаще всего применяются антрацен, стильбен, нафталин, толан. Жидкие сцинтилляторы являются растворами некоторых органических веществ, например, пара-терфенила, в органических растворителях – толуоле, ксилоле и др. В сцинтиллирующих пластмассах различные органические вещества образуют твердые растворы в полистироле. Жидкие и пластмассовые сцинтилляторы имеют ряд существенных достоинств: возможно приготовление сцинтилляторов очень большого объема, введение в них радиоактивных веществ, что особенно ценно при измерениях мягких β–излучателей (3Н, 14С,35S). Основными характеристиками ФЭУ являются квантовый выход, т. е. вероятность выбивания фотоэлектрона фотоном, попавшим на фотокатод, и интегральная чувствительность, которая равна отношению силы тока на выходе ФЭУ к световому потоку. Интегральная чувствительность пропорциональна коэффициенту умножения системы динодов. Сцинтилляционный детектор может работать в импульсном и тактовом режиме в зависимости от того, измеряется ли число импульсов тока

24

или среднее значение анодного тока ФЭУ. Использование ФЭУ в сцинтилляционном методе накладывает определенные эксплуатационные требования при их проектировании и применении. Основными требованиями можно считать следующие: – минимальная чувствительность к внешним электромагнитным полям и отсутствие необратимых эффектов после их воздействия; – необходимость избегать использования фотоумножителей в электромагнитных полях; – хорошая виброустойчивость; при эксплуатации необходимо максимально оберегать фотоумножитель от встрясок и ударов; – достаточная надежность выходных контактов и их надежное сочленение с внешней контактной панелью; – обеспечение полной изоляции фотоумножителя от воздействия внешних источников света. Сочетание фотоумножителя с сцинтиллятором дает возможность регистрировать различные виды излучений. При регистрации α-частиц чаще всего используются кристаллы ΖnS (Αg). Толщина кристаллов должна немного превышать пробег α-частиц. Регистрация быстрых нейтронов производится путем счета протонов отдачи в сцинтилляторе, содержащем водород. Возможно применение, кроме того, жидких сцинтилляторов, а также твердых органических веществ, в которые вводится ΖnS. Для регистрации тепловых нейтронов могут быть использованы сцинтилляторы, содержащие литий или бор, в которых под действием тепловых нейтронов происходят ядерные реакции 6 Li (n,α) 3Η или 10В (n,α) 7 Li . К числу таких сцинтилляторов относятся LiI (Тl) или жидкие сцинтилляторы, в которые добавляются органические соединения бора, например, метилборат В(ОСН3)3. Для измерения дозы рентгеновского или γ-излучения следует пользоваться сцинтиллятором из тканеэквивалентного вещества, например, стильбена или антрацена. Зависимость дозовой чувствительности сцинтилляционного дозиметра от энергии ионизирующего излучения (ход с жесткостью) определяется типом сцинтиллятора. Ход с жесткостью устраняется, например, комбинацией органических и неорганических веществ или смешением двух органических и неорганических веществ, или смешением двух органических сцинтилляторов таким образом, чтобы комбинированный сцинтиллятор был воздухоэквивалентным. Таким образом, основными преимуществами сцинтилляционных детекторов является высокое временное разрешение, линейная зависимость между величиной сигнала и поглощенной энергией излучения с низким значением линейной передачи энергии, возможность применения жидких детекторов любой формы и объема. Эффективность регистрации достигает 100 %. Недостатком метода является сложность и нестабильность ФЭУ, применяемого для усиления первичного эффекта.

25

6.3. Градуировка спектрометра γ-излучения по эффективности и по энергии Под градуировкой спектрометра обычно подразумевают получение экспериментальной зависимости ε(Εγ) эффективности регистрации γ-излучения (при условии 100 %-ного выхода γ-квантов на распад) от его энергии при выбранных условиях измерения. При этом учитывают принятую геометрию измерения, регистрируемый энергетический интервал аппаратурного спектра: площадь пика полного поглощения (или статистически оптимальный канал регистрации в его области при низкой относительно фона счетности, который равен полуторной ширине пика на его полувысоте) или интегральный счет (обычно выше некоторого порога, часто принимаемого на уровне 0,1 МэВ или в области так называемой комптоновской части аппаратурного спектра – от порога 0,1 МэВ до минимума на кривой перед пиком). 6.4. Обработка спектров γ-излучения Последнее время в практике все больше применяются полупроводниковые детекторы с достаточно хорошим энергетическим разрешением (менее 2 Κeν по линии 1332 Κeν 60Со) и с эффективностью регистрации, сравнимой с эффективностью однокристального сцинтилляционного спектрометра, но по прежнему доля измерений с применением сцинтиллятора велика. Обработка γ-спектров, измеренных с ППД, достаточно широко известна и должна быть предметов отдельного курса, поэтому здесь будет рассмотрена только обработка спектров γ-излучения, измеренных с помощью сцинтиллятора. Применение обычных методов обработки γ-спектров основано на сравнении их с набором стандартных спектров единичной активности тех радионуклидов, которые могут содержаться в пробе. Чаще применяется метод площади пика, основанный на том, что пик полного поглощения – наиболее стабильная часть спектра по форме (но не по интенсивности) и хорошо описывается (не хуже 1–2%) гауссовым распределением. Этот метод позволяет получать информацию об одном или нескольких радионуклидах, не прибегая к полному анализу и разложению спектра, а используя отдельные наиболее интенсивные пики. В матричном методе «суммирования по интервалам» для каждой конкретной смеси радионуклидов составляется своя матрица вкладов их аппаратурных спектров в различные энергетические интервалы. При этом для каждого радионуклида в смеси выбирается энергетический интервал в

26

области наиболее интенсивного и характерного пика, пропорциональный энергетическому разрешению спектрометра. Элементы матрицы получают суммированием вкладов от каждого радионуклида в этих интервалах. В результате получают систему уравнений, решаемую с помощью обратной матрицы. Широкое распространение получил метод линейных наименьших квадратов (ЛНК), основанный на использовании критерия наименьших квадратов для оценки качества наилучшего разложения сложного γ-спектра на составляющие его компоненты. Предполагая, что изотопный состав исследуемого объекта известен, можно записать следующее соотношение:

m уi =уi – Σ aij xj , j=1

(4)

где уi – скорость счета в i-м канале (i=1, 2, ..., n) спектра γ-излучения анализируемой смеси радионуклидов; аij – стандартные аппаратурные γспектры j-радионуклидов – компонентов смеси (j=1, 2,..., m); хj–доля j-го стандартного спектра в аналилизируемом многокомпонентном γ-спектре. Разности ∆уi в каждом канале между экспериментальным и расчетным спектрами обусловлены статистическими флуктациями скоростей счета спектра уi и различными причинами, вызывающими его деформацию, например, нестабильностью энергетической шкалы либо различием распределений радионуклидов при градуировке спектрометра (т. е. при получении набора спектров) и при измерении реальных субъектов. Значения долей хj находят при решении системы уравнений, которую получают из условия минимума суммы квадратов разностей скоростей счета по всем каналам: Σ∆у2 = R (i=1,2..n). Поскольку функция R>0, то у нее имеется единственный минимум, который находим, приравнивая нулю частные производные дR / дxj=k . Дифференцируя, получаем систему уравнений вида:

решение которой относительно хj дает содержание соответствующих радионуклидов в исследуемом объекте. В обработке методом ЛНК участвует весь спектр, но отыскивается не точное решение, а лучше всего соответствующее разложению анализируемого спектра на составляющие. Поэтому при вариации истинного спектра по отношению к стандарту, заложенному в память ЭВМ, находим некое компромиссное соотношение, что и снижает

27

погрешность метода. Его можно было бы уточнить, вводя в память ЭВМ спектры, соответствующие различным видам распределения радионуклида и конституции человека, но практически получить такой набор стандартных спектров трудно. Апробация возможностей метода ЛНК и анализ погрешностей расшифровки пяти компонентов спектров показали, что при одинаковых вкладах компонентов найденные активности отличаются от введенных в фантом не более чем на 10–15 %. При отличии вкладов компонентов до двух порядков погрешности определения относительно малых активностей могут достигать 20 %. На точность обработки мало сказывается введение лишних стандартных спектров. Если позволяет объем оперативной памяти ЭВМ, целесообразно вводить в решение не только γ–спектры тех радионуклидов, которые легко идентифицировать по пикам, наблюдаемым на спектре, но и тех, наличие которых возможно.

6.5. Средства измерений. Измерительная система при измерениях Для проведения измерений необходимы следующие аппаратура и приспособления: – детектор сцинтилляционный (блок детектирования) с кристаллом NаJ(ТI) размерами от 50×50 мм до 150×150 мм; – блок усиления импульсов; – блоки питания низкого и высокого напряжения; – анализатор импульсов типа ΙΝ-45; – защитный чехол для детектора из свинца толщиной не менее 20 мм, торцевая поверхность чехла должна совпадать с торцевой поверхностью кристалла детектора; – точечные источники из набора ОСГИ 137Сs и 60Со для проведения градуировочных и калибровочных измерений; – устройство, фиксирующее точечный источник на определенном расстоянии от поверхности кристалла детектора по его оси для проведения калибровочных измерений.

28

6.6. Проведение измерений 1. Включают оборудование в соответствии с ТО и инструкцией по эксплуатации на ΙΝ-45. 2. Устанавливают точечные источники СS-137 и Со-60 из набора ОСГИ на дистанцерное устройство. 3. Проводят калибровку по энергии в соответствии с ТО и инструкцией по эксплуатации на ΙΝ-45. Для проведения калибровки в ППП должно быть не менее 1000 имп. 4. Вторично набирают спектр данных источников и проводят калибровку гамма-спектрометра по эффективности. Для проведения калибровки в ППП должно быть не менее 10000 имп. Калибровку по эффективности проводят в соответствии с ТО и инструкцией по эксплуатации на ΙΝ-45. 5. Убирают точечные источники в хранилище. 6. Выключают оборудование в соответствии с ТО и инструкцией по эксплуатации на IΝ-45.

29

7. Вопросы для самопроверки 1. 2. 3. 4. 5.

Что такое прямые измерения ? Приведите примеры прямых измерений. Что такое косвенные измерения ? Приведите примеры косвенных измерений. Что такое средство измерений и индикаторы, стандартные образцы веществ и материалов ? 6. Что такое измерительный прибор ? 7. Как регламентируется порядок присвоения обозначений средствам измерений ионизирующих излучений ? 8. Что такое измерительная установка и система, приведите примеры ? 9. Что такое измерительный преобразователь ? 10. Что входит в прибор для регистрации ? 11. Что является основной характеристикой детектора и чем характеризуется измерительная аппаратура ? 12. Как повысить чувствительность измерительной аппаратуры не увеличивая габаритов и массы ? 13. Объясните принцип ионизационного метода регистрации излучений на примере схемы простейшей измерительной цепи. 14. Что такое газоразрядный счетчик и ионизационная камера ? 15. Опишите структуру и типы проводимости в полупроводниках. 16. Почему кристалл на основе кремния и германия в полупроводниковом детекторе нельзя использовать для детектирования ионизирующего излучения при нормальной температуре ? 17. Какие существуют способы создания материалов с собственной проводимостью ? 18. Как преобразуются заряды электричества , накопленные на электродах ? 19. Как образуется реальный спектр проб ? 20. На чем основан сцинтилляционный метод ? 21. Как работает сцинтиллятор и какими параметрами характеризуются вещества, применяемые в качестве сцинтилляторов ? 22. Основные требования к фотоэлектронному умножителю ? 23. Опишите методы обработки γ-спектров.

30

Библиографический список: 1. Дозиметр ДРГ-05. Паспорт ЖШ2.805.397 ПС1. Москва, 1987 . 2. Дозиметрический и радиометрический контроль при работе с радиоактивными веществами и источниками ионизирующих излучений. В 2-х т. Т.1. «Организация и методы контроля»/ Под ред. В. И. Гришмановского. М.: Атомиздат, 1980 . 3. Дозиметрический и радиометрический контроль при работе с радиоактивными веществами и источниками ионизирующих излучений. В 2-х т. Т.2. «Индивидуальный контроль. Радиометрия проб»/ Под редакцией В. И. Гришмановского. М.: Атомиздат, 1981 . 4. Измеритель мощности эквивалентной дозы нейтронов КДН-2. Техническое описание и инструкция по эксплуатации ЖШ2.805.359 ТО. Москва, 1975 . 5. Информационно-измерительная система радиационной безопасности ИИСРБ. Краткое техническое описание. Москва, 1986 . 6. Комплекс агрегатных технических средств для построения аппаратуры радиационного контроля (КАТСРК). Краткое описание. Москва, 1983 . 7. Общие принципы радиационного контроля облучения лиц, работающих с источниками ионизирующих излучений. М.: Энергоатомиздат, 1985 . 8. Радиационный контроль. Оборудование и услуги: Каталог на 1995/1996 год. Научно-производственное предприятие «Доза». Москва, 1995 . 9. Радиометр-дозиметр МКС-01Р. Паспорт ЖШ1.289.201 ПС. Москва, 1989 . 10.Романов В. П. Дозиметрист АЭС. М.: Энергоатомиздат, 1986 г. 11.Романцов В. П., Ткаченко В. В., Исаков А. П. и др. Дозы внутреннего облучения персонала от инкорпорированных гаммаизлучающих радионуклидов: Методика выполнения измерений содержания радионуклидов с использованием полупроводниковых и сцинтилляционных спектрометров излучения человека и расчета доз внутреннего облучения. Обнинск, 1995 . 12.Техническое описание и инструкция по эксплуатации блока детектирования БДАС - ОЗП. ЖШ 2.328.425.Москва, 1988 .

31

Учебное издание ИЗМЕРЕНИЕ РАДИОАКТИВНОСТИ ПРОБ ОБЪЕКТОВ ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЫ Методические указания Составители: ЛАМТЮГИН Валерий Алексеевич ЕЛЬЦИН Владимир Федорович Редактор М. В. Леонова Подписано в печать 00.00.2002. Формат 60×84/ 16 . Бумага писчая. Усл. п. л. 1,63 . Уч.- изд. л. 0,00 . Тираж 50 экз. Заказ Ульяновский государственный технический университет, 432027, Ульяновск, Сев. Венец, 32. Типография УлГТУ, 432027, Ульяновск, Сев. Венец, 32.